非平衡态，这种过程为非静态过程。作为中间态的非平衡态通常不能用状态参量来描述 3.准静态过程 个过程，如果任意时刻的中间态都无限接近于一个平衡态，则此过程为准静态过程。显 然，这种过程只有在进行的“无限缓慢”的条件下才可能实现。对于实际过程则要求系统 状态发生变化的特征时间远远大于弛豫时间【才可近似看作准静态过程。 显然作为准静态过程中间状态的平衡态，其有确定的状态参量值，对于简单系统可用-V 图上的一点来表示这个平衡态。系统的准静态变化过程可用-V图上的一条曲线表示，称之为 过程曲线。准静态过程是一种理想的极限，但作为热力学的基础，我们要首先者重讨论它。 三、功、热量、内能 A、功 1.无摩擦准静态过程 特点是没有摩擦力，外界在准静态过程中对系统的作用力，可以用系统本身的状态参量来 表示。 【例1】如图6-2所示，活塞与汽缸无摩擦，当气体作准静态压缩或膨胀时，外界的压 强P必等于此时气体的压强P,否则系统在有限压差作用下，将失去平衡，称为非静态过程。 若有摩擦力存在，虽然也可使过程进行的“无限缓慢”，但≠P 图62例1图 2.功的表达式 为简化问题，只考虑无摩擦准静态过程的功。当活塞移动微小位移时，系统向外界所 作的元功为 dW=p.·adl=p。·dV 海态过程脚月-P, 系统体积由V1变为V2,系统向外界所作的总功为： w=fp-dv 3.功是过程量 由积分意义可知，用(2)式求出功的大小等于pV图上过程曲线pV)下的面积。比较 a,b下的面积可知，功的数值不仅与初态和末态有关，而且还依赖于所经历的中间状态，功与 过程的路径有关。所以功是过程量。 B、热量（具体物理意义在热力学第一定律中讲述） 2 2 非平衡态，这种过程为非静态过程。作为中间态的非平衡态通常不能用状态参量来描述。 3．准静态过程 一个过程，如果任意时刻的中间态都无限接近于一个平衡态，则此过程为准静态过程。显 然，这种过程只有在进行的 “ 无限缓慢 ” 的条件下才可能实现。对于实际过程则要求系统 状态发生变化的特征时间远远大于弛豫时间τ才可近似看作准静态过程。 显然作为准静态过程中间状态的平衡态，具有确定的状态参量值，对于简单系统可用 p-V 图上的一点来表示这个平衡态。系统的准静态变化过程可用 p-V 图上的一条曲线表示，称之为 过程曲线。准静态过程是一种理想的极限，但作为热力学的基础，我们要首先着重讨论它。 三、功、热量、内能 A、功 1．无摩擦准静态过程 特点是没有摩擦力，外界在准静态过程中对系统的作用力，可以用系统本身的状态参量来 表示。 【例 1】 如图 6-2 所示，活塞与汽缸无摩擦，当气体作准静态压缩或膨胀时，外界的压 强 pe 必等于此时气体的压强 p，否则系统在有限压差作用下，将失去平衡，称为非静态过程。 若有摩擦力存在，虽然也可使过程进行的“无限缓慢”，但 pe  p . 图 6-2 例 1 图 2．功的表达式 为简化问题，只考虑无摩擦准静态过程的功。当活塞移动微小位移 dl 时，系统向外界所 作的元功为 dW = pe a dl = pe dV . 在无摩擦准静态过程中 pe = p ： dW = p dV . 系统体积由 V1 变为 V2，系统向外界所作的总功为： W p V V V d 2 1 =   . 3．功是过程量 由积分意义可知，用（2）式求出功的大小等于 p-V 图上过程曲线 p=p(V)下的面积。比较 a , b 下的面积可知，功的数值不仅与初态和末态有关，而且还依赖于所经历的中间状态，功与 过程的路径有关。所以功是过程量。 B、热量（具体物理意义在热力学第一定律中讲述）