第三章井巷通风阻力 当空气沿井巷运动时,由于风流的粘滞性和惯性以及井巷壁面等对风流 的阻滞、扰动作用而形成通风阻力,它是造成风流能量损失的原因。井 巷通风阻力可分为两类:摩擦阻力(也称为沿程阻力)和局部阻力。 第一节井巷断面上风速分布 、风流流态 、管道流 同一流体在同一管道中流动时,不同的流速,会形成不同的流动状态。 当流速较低时,流体质点互不混杂,沿着与管轴平行的方向作层状运动, 称为层流(或滞流)。当流速较大时,流体质点的运动速度在大小和方向 上都随时发生变化,成为互相混杂的紊乱流动,称为紊流(或湍流)。 (1)雷诺数一Re 式中:平均流速v、管道宣径和流体的运动粘性系数第三章 井巷通风阻力 当空气沿井巷运动时，由于风流的粘滞性和惯性以及井巷壁面等对风流 的阻滞、扰动作用而形成通风阻力，它是造成风流能量损失的原因。井 巷通风阻力可分为两类：摩擦阻力(也称为沿程阻力)和局部阻力。 第一节 井巷断面上风速分布 一、风流流态 1、管道流 同一流体在同一管道中流动时，不同的流速，会形成不同的流动状态。 当流速较低时，流体质点互不混杂，沿着与管轴平行的方向作层状运动， 称为层流(或滞流)。当流速较大时，流体质点的运动速度在大小和方向 上都随时发生变化，成为互相混杂的紊乱流动，称为紊流(或湍流)。 （１）雷诺数－Re 式中：平均流速v、管道直径d和流体的运动粘性系数 。  vd Re = 