2.穆斯堡尔效应 将原子放入固体晶格以便尽可能使其固定,即将放射γ光子的原子核与吸收γ光子 的原子核束缚在晶格中。如果γ光子的能量满足一定的条件,那么这时遭受反冲的不 是单个原子核,而是整块晶体。与单个原子核的质量相比,晶体的质量大得不可比拟。 所以反冲速度极小,反冲能量实际等于零,整个过程可看作无反冲的过程。这种效应 称为穆斯堡尔效应。因此,穆斯堡尔效应也被称为无反冲共振吸收。 根据理论计算,无反冲的发射y光子的分数 3 E 0 2.丌T f= expi 2 2mcke 6 式中,k是玻耳兹曼常量,T是晶体的温度,是晶体的德拜( Debye温度。上式只在温 度T巛的情况下适用。可见, 为了得到足够大的无反冲发射分数,必须选择德拜温度较大的晶体 ,同时跃迁能量不能很大,一般应小于100keV。另外,选用较重 的原子核,以及降低晶体的温度,也都有利于效应的观察。2．穆斯堡尔效应 将原子放入固体晶格以便尽可能使其固定，即将放射γ 光子的原子核与吸收γ 光子 的原子核束缚在晶格中。如果γ 光子的能量满足一定的条件，那么这时遭受反冲的不 是单个原子核，而是整块晶体。与单个原子核的质量相比，晶体的质量大得不可比拟。 所以反冲速度极小，反冲能量实际等于零，整个过程可看作无反冲的过程。这种效应 称为穆斯堡尔效应。因此，穆斯堡尔效应也被称为无反冲共振吸收。 根据理论计算，无反冲的发射γ 光子的分数 ]})( 32 1[ 223 exp{ 2 220 θ π θ T kmcE f −= + 式中，k 是玻耳兹曼常量，T 是晶体的温度，θ是晶体的德拜(Debye)温度。上式只在温 度 T«θ的情况下适用。可见， 为了得到足够大的无反冲发射分数，必须选择德拜温度较大的晶体 ，同时跃迁能量不能很大， 一般应小于100 keV。另外，选用较重 的原子核，以及降低晶体的温度，也都有利于效应的观察