S=[{R.I×1H.1门os2(11g) 孔在州复数表示场量，通过 首 E=E。(x,y,z)eut H=Ho(,y,2)eimt (1.21) E。=l:lew, f。=lHn1ep 来代替(1.20)，于是以 0=是[eB,B*+HH*1=eF+H川) (1.22) S=合E×H 来代替(1.16)和(1.18)。共中““”号表示复数的共轭位。我们是根据下述原因来采刑(1.22) 式的：对于高频电磁场实际观察到的只是w和S值的时问平均俏。如果依(1.20)式来计算平 均伯，则求得 花=青eE,+u1灯 (1.23) 8=1E,l×,1门 这些俏同我们把(1.21)代入(1.22)式所得的结果完全-致。 于是，我们看到使用场的复数表达的形式，由(1,22)式直接得到w和S的平均偵，这是 我们唯一感兴趣的。由于这个原因大家都喜欢采用它。 这里要特别指出，在近代电磁场的量子理论巾，场的复数衣示不贝是数学方法，面具行 更深刻的物理意义。在这些理论中(1.22)类型的公式起着重要的作用。 三、正交曲线坐标系中的马克斯韦方程 现在我们引入经常使用的曲线坐标系，而且布：所有被研究的问题中这种曲线坐标系总是 正交的（图1.4）。所以，我们必须知道马克斯 韦方程在这种坐标里的写法。 在正交曲线坐标里，长度元的平方可以写成 为 ds2=(e:du)+(exduz)2+(esdus) (1.24) 其中1,2，是三个坐标，而e1,e2,e4是b d53 线坐标的拉姆系数。 ds2=e2duz 研究属于坐标面中的一个面元，并应用斯托 克斯定理，容易证明矢量关系 A=VxB (1,25) 这些矢量沿所选择曲线坐标轴的分层问的联系， 图1.4正交线坐你 可以写成为下述三个关系式： A品A- 4 -eB2） (品8，-品a时 ese1\aus (1.26) 9