静电场的边界通常是由导体形成的。此时,若给定导体上的电 位值就是第一类边界。已知导体表面上的电荷密度与电位导数的 关系为可鬼,表面电荷给定等于给定了电位的法向导数 值。因此,给定导体上的电荷就是第二类边界。 因此,对于导体边界的静电场问题,当边界上的电位,或电 位的法向导数给定时,或导体表面电荷给定时,空间的静电场即 被惟一地确定。这个结论称为静电场惟一性定理。静电场的边界通常是由导体形成的。此时，若给定导体上的电 位值就是第一类边界。 已知导体表面上的电荷密度与电位导数的 关系为 ，可见，表面电荷给定等于给定了电位的法向导数 值。因此，给定导体上的电荷就是第二类边界。    S n = −   因此，对于导体边界的静电场问题，当边界上的电位，或电 位的法向导数给定时，或导体表面电荷给定时，空间的静电场即 被惟一地确定。这个结论称为静电场惟一性定理