y a= ya1)yb(2)-va(2)yb(1) 自旋波函数x1=a(1)a(2),x2=B(1)β(2) x=a(1)阝(2),X4=β(1)a(2) 3+x4=a(1)β(2)+(1)a(2) X6=X3-X4=a(1)β(2)-β(1)a(2) 完全波函数 单重态V1= 三重态vn=y ymaZE Y w=ysis 3067V=(2+2S12)12[(1)9(2)+(2)9(1)×√1/2×[a(1)B(2)-a(2)B(1) 3068Mo=2+2S)12[a(1)+Vs(1)[Va(2)+Vb(2 V vB=(2+2S)[a(1)yb(2)+Ya(2)Yb(1) 简单分子轨道理论将电子(1)和(2)安放在分子轨道(a+Vb)上,分子轨道是基函 数;价键理论将电子(1)和(2)安放在原子轨道V。和Vb上,原子轨道是基函数 VMo中包含共价项和离子项(各占50%) yvB中只含共价项 3069-(V12+V2) 1+21(yx Y(xr 式中n1,r2分别为He核与电子1,2间距离 nb1,rb2分别为H核与电子1,2间距离 为1,2电子间距离 为He,H核间距离 3070转动,振动和电子运动 转动 振动-转动 电子-振动-转动 A=  a(1)  b(2) -  a(2)  b(1) 自旋波函数 1=  (1)  (2), 2= (1) (2) 3= (1) (2), 4= (1)  (2) 5= -3+ 4= (1) (2) + (1)  (2) 6= 3- 4=  (1) (2) - (1)  (2) 完全波函数 单重态  Ⅰ= s6 三重态  Ⅱ= A1  Ⅲ= A2  Ⅳ= s5 3066 (A.) 3067  =(2+2Sab2 ) -1/2 [a(1) b(2)+ a(2) b(1)]× 1/ 2 × [ (1) (2)- (2) (1)] 3068  MO=(2+2S) -1/2 [  a(1) +  b(1)][  a(2) +  b(2)]  VB=(2+2S) -1/2 [  a(1)  b(2)+  a(2)  b(1)] 简单分子轨道理论将电子 (1) 和 (2) 安放在分子轨道 (  a+  b)上, 分子轨道是基函 数; 价键理论将电子 (1) 和 (2) 安放在原子轨道  a和  b 上, 原子轨道是基函数  MO 中包含共价项和离子项 ( 各占 50% )  VB中只含共价项 3069 [- 2 1 (1 2+2 2 )- 1 2 a r - 2 2 a r + 1 1 b r ] - 2 1 b r + 12 1 r + ab r 2 ]  (x1y1z1x2y2z2) = E  (x1y1z1x2y2z2) 式中 ra 1 ,r a 2 分别为 He 核与电子 1,2 间距离 rb1 , r b2 分别为 H 核与电子 1,2 间距离 r12 为 1,2 电子间距离 rab 为 He, H 核间距离 3070 转动, 振动和电子运动 转动 振动--转动 电子--振动--转动