辅助阅读材料 第四章光波的调制 间接调制是利用晶体的电光效应、磁光效应、声光效应等性质来实现对激光 辐射的调制，这种调制方式既适应于半导体激光器，也适应于其它类型的激光器。 间接调制是在激光形成以后加载调制信号。其具体方法是在激光器谐振腔外的光 路上放置调制器，在调制器上加调制电压，使调制器的某些物理待性发生相应的 变化，当激光通过它时，得到调制。 光源的调制方法及所利用的物理效应如表4.1所示。 表4.1光源的各种调制方法 调制 被调制的 调试法 所用的物理效应 方式 光场物理量 电光调制电光效应（一次电光效应、二次电光效应） 强度、相位 间接磁光调制 磁光效应（法拉第电磁偏转效应） 强度 调制 声光调制 声光效应（布喇格衍射效应） 强度 其它 电吸收效应、共振吸收效应等) 强度 直接 电源调制 强度 调制 采用不同的调制方法，可实现对光场的幅度、相位、频率和强度等物理量的 调制。 4.1.1振幅调制 振幅调制就是载波的振幅随调制信号的规律而变化的振荡，简称调幅。若调 制信号是一时间的余弦函数，即 a(t)=A.cos (4.2) 式中A.是调制信号的振幅，0.是调制信号的角频率。在进行激光振幅调制之后， 式(4.1)中的振幅A不再是常数，而是与调制信号成正比。调幅波的表达式为 E(1)=A.[1+ma cosor]cos(@t+e) (4.3) 利用三角函数将(4.3)式展开，得到调幅波的频谱公式 E()-A.cos(o+.)+A.cosl.+o.y+o.l+A.cos[(@.-@-Y+o.l (4.4) 式中m。=A./A.称为调幅系数。由上式可知，调幅波的频谱由三个频率成分组 成，第一项是载频分量，第二、三项是因调制产生的新分量，称为边频分量，如 2辅助阅读材料 第四章 光波的调制 间接调制是利用晶体的电光效应、磁光效应、声光效应等性质来实现对激光 辐射的调制，这种调制方式既适应于半导体激光器，也适应于其它类型的激光器。 间接调制是在激光形成以后加载调制信号。其具体方法是在激光器谐振腔外的光 路上放置调制器，在调制器上加调制电压，使调制器的某些物理待性发生相应的 变化，当激光通过它时，得到调制。 光源的调制方法及所利用的物理效应如表 4.1 所示。 表 4.1 光源的各种调制方法 调制 方式 调试法 所用的物理效应 被调制的 光场物理量 电光调制 电光效应（一次电光效应、二次电光效应） 强度、相位 磁光调制 磁光效应（法拉第电磁偏转效应） 强度 声光调制 声光效应（布喇格衍射效应） 强度 间接 调制 其它 电吸收效应、共振吸收效应等） 强度 直接 调制 电源调制 强度 采用不同的调制方法，可实现对光场的幅度、相位、频率和强度等物理量的 调制。 4.1.1 振幅调制 振幅调制就是载波的振幅随调制信号的规律而变化的振荡，简称调幅。若调 制信号是一时间的余弦函数，即 a t A t m ω m ( ) = cos (4.2) 式中 Am 是调制信号的振幅，ω m 是调制信号的角频率。在进行激光振幅调制之后， 式（4.1）中的振幅 Ac 不再是常数，而是与调制信号成正比。调幅波的表达式为 ( ) [1 cos ]cos( ) c a m c c E t = A + m ω t ω t +ϕ (4.3) 利用三角函数将（4.3）式展开，得到调幅波的频谱公式 cos[( ) ] 2 cos[( ) ] 2 ( ) cos( ) c c m c a c c m c a c c c A t m A t m E t = A ω t +ϕ + ω +ω +ϕ + ω −ω +ϕ (4.4) 式中ma = Am Ac 称为调幅系数。由上式可知，调幅波的频谱由三个频率成分组 成，第一项是载频分量，第二、三项是因调制产生的新分量，称为边频分量，如 2