从理论上讲，通过解薛定谔方程可得出波函数，但薛定谔方程 的许多解在数学上是合理的，且运算极为复杂，只有满足特定条件 的解才有物理意义，用来描述核外电子运动状态。为了得到描述电 子运动状态的合理解，必须对三个参数n、I、m按一定的规律取值。 这三个函数，分别称为主量子数、角量子数和磁量子数。 求解方程得出的不是一个具体数值，而是用空间坐标(xy,z)来描述 波函数的数学函数式，一个波函数就表示原子核外电子的一种运动 状态并对应一定的能量值，所以波函数也称原子轨道。但这里所说 的原子轨道和宏观物体固定轨道的含义不同，它只是反映了核外电 子运动状态表现出的波动性和统计性规律。 为了方便，解方程时一般先将空间坐标(xy,z)转换成球坐 标吼r,8,),而后把，0，)分解为用表示的径向分布函 数R()和仅包含角度变量和的角度分布函数Y(O,)。为电子 与原子核间的距离，和代表角度。由于Ψ的角度分布与主量 子数无关，且相同时，其角度分布图总是一样的。在下章讨论 成键问题时，角度分布图有直接应用，故比较重要。图31为某 些原子轨道的角度分布图，图中的“+”、“”号表示波函数的 正、负值。 从理论上讲，通过解薛定谔方程可得出波函数，但薛定谔方程 的许多解在数学上是合理的，且运算极为复杂，只有满足特定条件 的解才有物理意义，用来描述核外电子运动状态。为了得到描述电 子运动状态的合理解，必须对三个参数n、l、m按一定的规律取值。 这三个函数，分别称为主量子数、角量子数和磁量子数。 求解方程得出的不是一个具体数值，而是用空间坐标(x,y,z)来描述 波函数的数学函数式，一个波函数就表示原子核外电子的一种运动 状态并对应一定的能量值，所以波函数也称原子轨道。但这里所说 的原子轨道和宏观物体固定轨道的含义不同，它只是反映了核外电 子运动状态表现出的波动性和统计性规律。 为了方便，解方程时一般先将空间坐标 (x,y,z)转换成球坐 标(r，， )，而后把(r，， )分解为用r表示的径向分布函 数R(r)和仅包含角度变量和的角度分布函数Y (，)。r为电子 与原子核间的距离，和代表角度。由于的角度分布与主量 子数l无关，且l相同时，其角度分布图总是一样的。在下章讨论 成键问题时，角度分布图有直接应用，故比较重要。图3-1为某 些原子轨道的角度分布图，图中的“+”、“-”号表示波函数的 正、负值