的倍数、称为相对磁导率，即 4=,0 (1-8) 众所周知，导电体和非导电体的电导率之比，其数量级可达10·之巨大。所以一般电 流是沿营导电体流通，而称非导电体为电绝缘体，电主要以路（电路）的彩式出现。导磁 体与非导磁体或铁毯物质与非铁磁物质的磁导率之比、其数量级仅为10一0。所以磁感 应线（磁力线）不只顺普导蓝体。而是向各个方向散播的，即有相当一都分监力线流经非 导磁材料。因此，除超导体外不存在磁绝缘的概念，亦不存在磁绝缘体物质。实际上，通 是以场的形态存在的。 四、安培环路定律（全电流定律） (1-9) 上式即为安培环路定律的数学表达式，它说明在磁场中，碰场强度关量H沿任一闭合路径 的线积分等于弃过该闭合路径的限定面积中流过电流的代数和。且积分回路的绕行方向和 产生该磁场的电道方向符合右手螺旋定则。人们定义磁场强度沿一条路径/的线积分即为 该路径上的磁压，以符号U表示，其单位为安(A)。即有 U-,Hal (1-10) 由于蓝场是由电流所激发、故式(1~9》中磁场中回靡所匝链的电流称为磁动势，简称磁势。 通常以符号F表示，其单位和隘压一样均为安，这样，说明电流和它所产生的磁场之间的 关暴的安培环路定律，就可定义为：沿着磁场中任一闭合回路、其总磁压等于总础势，有 U▣E (1-11 这与在闭合的电路中，其总的电压降等于总的电动势相似。有时候、我们亦常称某磁路段 的磁压为某磁路段所需的磁势，式(1-I1)可理解为闭合磁降各段所需的磁势由磁势源（敬 磁安匝I)来提供。这样、就隐去了磁压这一名称 五、磁路、碰路参致 在一般工程计算中，电机中的磁场常简化为磁路来处理。磁路的基本组成部分为磁势 源和导磁体。磁势源可以是带电的线图，亦可以是永久磁铁。导敬体一般是电工钢片（硅 钢片)、铸钢或合金构成，其作用是提供建立较大的磁通的条件。如前所述，虽然没有什么 磁绝缘，可是磁通的绝大部分是循着磁导率大的导磁体内流通的。 图1-()表示出了单相壳式变压器的监路、中间通以电流的初级绕组为磁势源， 为简单起见设变压器次级绕组开路，所以图中未予画出。由电工钢片叠成的铁芯为导磁体 可以认为磁通完全在导磁体中通过。由式(1-1！)可知，对磁路中任一段磁，例如，截面积 为S、长为：的变压器中间芯柱，假设在芯柱截面上蓝通密度为均匀分布，则该段磁路 的磁通和磁压为 Φe1=BrSc11 Ue=Hc (1-12) 与电路中电流和电压降的关系相似，我们定义