意:磁化面电流是一种等效,并不真的是由电荷的定向运动形成的电流 5.磁场强度及有磁介质同盟者的安培环路定理 由于磁介质的磁化,使得磁介质中的磁场由两部分激发:一部分由导线中的传导电 流,另一部分由磁介质磁化后的磁化电流激发,为讨论和计算方便,引入磁场强度,磁 场强度H的环流可不必考虑磁介质磁化电流的影响,只与传导电流有关。 B -M (10-3) 有磁介质时安培环路定理为 手Hd=∑ (10-4) 上式称为有磁介质的安培环路定理。式中∑为传导电流的代数和。 优点:H的环流只与传导电流有关,因此讨论和计算H的环流时不需考虑磁介质及 磁化电流的影响,计算相对简单。因此,具体计算时先可求出H,由H再求出磁感应强 6.B,H,M三者关系 由H=二-M,得B=1H+M,而实验表明 M=XH, (10-5) 称为磁介质的磁化率 B=Ho(+Xm)H=HoA, H=uh (10-6) 式中H=1+xmn,称为相对磁导率,山=1/称为磁导率,称为真空磁导率。注意：磁化面电流是一种等效，并不真的是由电荷的定向运动形成的电流。 5．磁场强度及有磁介质同盟者的安培环路定理 由于磁介质的磁化，使得磁介质中的磁场由两部分激发：一部分由导线中的传导电 流，另一部分由磁介质磁化后的磁化电流激发，为讨论和计算方便，引入磁场强度，磁 场强度 H 的环流可不必考虑磁介质磁化电流的影响，只与传导电流有关。 M B H   0 ， （10-3） 有磁介质时安培环路定理为  H  dl  I （10-4） 上式称为有磁介质的安培环路定理。式中 I 为传导电流的代数和。 优点：H 的环流只与传导电流有关，因此讨论和计算 H 的环流时不需考虑磁介质及 磁化电流的影响，计算相对简单。因此，具体计算时先可求出 H，由 H 再求出磁感应强 度 B。 6． B，H，M 三者关系 由 M B H   0 ，得 B  0H  0M ，而实验表明 M   mH ， （10-5）  m 称为磁介质的磁化率。 则 B  0 (1  m )H  0rH  H ， （10-6） 式中 r  1  m ，称为相对磁导率，   0r 称为磁导率， 0 称为真空磁导率