)=± 在成的本征态构成的表象(3表象人号是一个对角矩阵，对角元是士号 0 解本征方程 88 得归一化的本征态为 )-0k)-0 现在5，表象求解5,5，的矩阵形式。由三.的本征态的完备性条件，有 1〉=卫s)s）=(ss训s)+(sss 由级联Stern-Gerlach实验，具有确定s,值的态在通过Z方向磁场（测量s,的装置）后分 裂为强度相等的两束，具有s和s的几率相等 Ke=e方 s)=万)+5) 已经通过归一化把相因子归结到6中. 由s》的正交归一化，(ss〉=d,有 方方) 或者 s)=方s+s》 )=aes)-》 代入三，的矩阵元 5 ˆ 2 nn n ss s      。 在 ˆz s 的本征态构成的表象（ z s 表象）， z s 是一个对角矩阵，对角元是 2   ， 1 0 2 0 1 z s          。 解本征方程 , 2 z a a s b b          得归一化的本征态为 1 0 , 0 1 z z s s          。 现在 z s 表象求解 ˆ ˆ, x y s s 的矩阵形式。由 ˆz s 的本征态的完备性条件，有     i i x z zx z x z z x z i s s ss s s s s s s           ， 由级联 Stern－Gerlach 实验，具有确定 x s 值的态在通过 Z 方向磁场（测量 z s 的装置）后分 裂为强度相等的两束，具有 z s和 z s 的几率相等 1 2 zx zx ss ss     1 1 1 2 2 i x z z s s es      ， 已经通过归一化把相因子归结到 1  中。 由 x s 的正交归一化， , i j x x ij s s   有 1 1 1 2 2 i x z z s s es      或者     1 1 2 1 2 z xx i z xx s ss s ess                 代入 ˆx s 的矩阵元