若l2al2在S2面内仅改变方向时,即e2变化时,则F2方向不变。当2=0 时,即l22在(141×F2)方向时,F12=0,—此方向有特殊意义(见后); 当O2=时,即12l2⊥(1l1x元2),则lF2最大, 此最大值很有用(见 后)。(注:它们分别定义了B的方向、大小) (3)同理,l2d2→l4l1的作用力仍有类似形式 d,=地1d1x(l2l (4)电流元之间的作用力一般不满足牛顿第三定律。 举一反例进行说明如下: 如图5-9放置的两电流元,则 dF2=地l2dl2×(14xh12=0,(B=0,故括号内因子为零) /2 :|=4d45m90y45m9)≠0 r21 但可以证明(见作业):两闭合回路L、L2间的合作用力满足牛顿第三定律。 L, dl 电流元 图5-9 图5-10 (5)若电流不是线分布,则需考虑细节。因稳恒电流线闭合,可取电流管元 作为电流元,然后积分之。此时替代关系为:lal>jihv,参见图5-10予以理 解。 3、安培力的叠加原理 (1)回路L对电流元2dl2的合作用 如图5-11,只考虑l2l2受L作用时,可对L上各电流元对12d2的作用进行 5-1-65－1－6 若 2 2 I dl  在 2 S 面内仅改变方向时，即  2 变化时，则 F12 d  方向不变。当  2 = 0 时，即 2 2 I dl  在（ 1 1 12 I dl r    ）方向时， F12 d  =0，-----此方向有特殊意义（见后）； 当 2 2   = 时，即 2 2 I dl  ⊥（ 1 1 12 I dl r    ），则 F12 d  最大，------此最大值很有用（见 后）。（注：它们分别定义了 B  的方向、大小） (3) 同理， 2 2 1 1 I dl I dl   → 的作用力仍有类似形式： 2 21 0 1 1 2 2 21 21 ( ) 4 r I dl I dl r dF       =   (4) 电流元之间的作用力一般不满足牛顿第三定律。 举一反例进行说明如下： 如图 5-9 放置的两电流元，则 0 ( ) 4 2 12 0 2 2 1 1 12 12 =   = r I dl I dl r dF       ，（∵  1 =0，故括号内因子为零） 0 sin 90 ( sin 90 ) 4 2 21 0 2 2 0 0 1 1 12   = r I dl I dl dF    但可以证明（见作业）：两闭合回路 L1、 L2 间的合作用力满足牛顿第三定律。 图 5-9 图 5-10 (5)若电流不是线分布，则需考虑细节。因稳恒电流线闭合，可取电流管元 作为电流元，然后积分之。此时替代关系为： Idl jdv    ，参见图 5-10 予以理 解。 3、安培力的叠加原理 (1) 回路 L1 对电流元 2 2 I dl  的合作用 如图 5-11，只考虑 2 2 I dl  受 L1 作用时，可对 L1 上各电流元对 2 2 I dl  的作用进行 dS j  dι 电流元 F21 d  1 1 I dl  2 2 I dl  12 21 r r   = −