辅助阅读材料 第四章光波的调制 将(4.10)式按三角公式展开，并应用 cos(msin.）=J,m)+22J2.m)cos(2no.） sin(msin.）=2∑Jn-m)sim2-lo.J 得到 E()=AJ(m)co)+A.J(mcos.+n+(-"cos(o.-n+.] (4.11ù 由此可见，在单频余弦波调制时，其角度调制波的频谱是由光载频与在它两 边对称分布的无穷多对边频组成。显然，若调制信号不是单频余弦波，则其频谱 将更为复杂。 4.1.3强度调制 强度调制是使光载波的强度（光强）随调制信号规律变化，如图4.4所示。光 束调制多采用强度调制形式，这是因为接收器一般都是直接响应其所接收的光强 变化。 光束强度定义为光波电场模的平方，其表达式为 1)-E2(0=Acos2(o1+p) (4.12) 强度调制的光强可表示为 I0-n+aocosa1+o) (4.13) 式中，k,为光强比例系数。仍设调制信号是单频余弦波，则有 I(t)+mcoso.lcos+) (4.14) 式中m。=k。A。,称为强度调制系数。强度调制波的须谱可用前面所提到的类似 方法分析，其结果与调幅波略有不同，其频谱分布除了载频及对称分布的两个边 频外，还有低频o和直流分量。辅助阅读材料 第四章 光波的调制 将（4.10）式按三角公式展开，并应用 ∑ ∞ = = + 1 0 2 cos( sin ) ( ) 2 ( ) cos(2 ) n m n m m ω t J m J m nω t ∑ ∞ = = − − 1 2 1 sin( sin ) 2 ( )sin[(2 1) ] n m n m m ω t J m n ω t 得到 ( ) ( ) cos( ) ( )[cos( ) ( 1) cos( ) ] 1 0 c m c n n c c c c n c m c E t = A J m ω t +ϕ + A ∑J m ω + nω t +ϕ + − ω − nω t +ϕ ∞ = (4.11) 由此可见，在单频余弦波调制时，其角度调制波的频谱是由光载频与在它两 边对称分布的无穷多对边频组成。显然，若调制信号不是单频余弦波，则其频谱 将更为复杂。 4.1.3 强度调制 强度调制是使光载波的强度(光强)随调制信号规律变化，如图 4.4 所示。光 束调制多采用强度调制形式，这是因为接收器一般都是直接响应其所接收的光强 变化。 光束强度定义为光波电场模的平方，其表达式为 ( ) ( ) cos ( ) 2 2 2 c c c I t = E t = A ω t + ϕ (4.12) 强度调制的光强可表示为 [1 ( )]cos ( ) 2 ( ) 2 2 p c c c k a t t A I t = + ω +ϕ (4.13) 式中，k p 为光强比例系数。仍设调制信号是单频余弦波，则有 [1 cos ]cos ( ) 2 ( ) 2 2 p m c c c m t t A I t = + ω ω +ϕ (4.14) 式中 ，称为强度调制系数。强度调制波的频谱可用前面所提到的类似 方法分析，其结果与调幅波略有不同，其频谱分布除了载频及对称分布的两个边 频外，还有低频 p p Am m = k ω m 和直流分量。 4