图64所示。假设成象系统聚焦良好。从物体表面上的无限小面积dA。上发出的射线投影到图 象平面上某个面积dA上,并且没有来自物体表面其它部分的光线到达图象的这块面积。假设 系统是理想的,服从简单的几何光学原理 LENS fo 图64成象系统的几何关系 设dAp上的辐照度为Ep。为说明E与景物辐射率之间的关系。首先研究从小面积dA。到 达了透镜的光通量d。根据64式得,d等于光能量 dd=dln「 Loose, 积分域是透镜对着dA。所占的立体角。假设db到达图象平面的dAp上,那么根据(63)式,dAp 上的辐照度E等于: 由图6-4可知dA。和dA所对的立体角相等,所以有以下等式 dA COS a (6-10) 把(68)式和(6,10)式代入(69)式可得: f o Cos( ldo (6-11) 积分域是透镜对着dA所占的立体角,在大多数情况下可假设在此立体角内L是常量,因 此可以从积分内移出。最后do可近似地按透镜的透视面积(x/4)D2.cosa,被距离f0/cosa的 平方相除求得,即 cos a f 所以可求得: cosa.x·L 由上式可得出以下令人感兴趣的结论:(1)图象辐照度,即图象各点的亮度正比于景物中对 应空间点的辐射率L。(2)在上述比例系数中包括成象点偏离光轴的角度α。这说明这样的成象系 统的灵敏度是不均匀的。在理想情况下成象系统应被校准到使灵敏度不随α变化。上述结论还说 明为研究影响图象亮度的因素还需要进一步研究景物的辐射率110 图 6.4 所示。假设成象系统聚焦良好。从物体表面上的无限小面积 dAo 上发出的射线投影到图 象平面上某个面积 dAp 上，并且没有来自物体表面其它部分的光线到达图象的这块面积。假设 系统是理想的，服从简单的几何光学原理。 图 6.4 成象系统的几何关系 设 dAp 上的辐照度为 Ep。为说明 Ep 与景物辐射率之间的关系。首先研究从小面积 dAo 到 达了透镜的光通量 d 。根据 6.4 式得， d 等于光能量 d = dAo  Lcos rd (6-8) 积分域是透镜对着 dAo 所占的立体角。假设 d 到达图象平面的 dAp 上，那么根据(6.3)式，dAp 上的辐照度 Ep 等于： E d dA p p =  (6-9) 由图 6-4 可知 dAo 和 dAp 所对的立体角相等，所以有以下等式： dA f dA f r p p 0 0 2 2 cos cos = (6-10) 把(6.8)式和(6.10)式代入(6.9)式可得： E f f p L d p =          cos  0 2 (6-11) 积分域是透镜对着 dAo 所占的立体角，在大多数情况下可假设在此立体角内 L 是常量，因 此可以从积分内移出。最后 d 可近似地按透镜的透视面积 ( 4)  2 D  cos ，被距离 f0 cos 的 平方相除求得，即 2 0 3 2 cos 4 f d D    =  (6-12) 所以可求得： E D f p L p =           1 4 2 4 cos   (6-13) 由上式可得出以下令人感兴趣的结论：(1)图象辐照度，即图象各点的亮度正比于景物中对 应空间点的辐射率 L。(2)在上述比例系数中包括成象点偏离光轴的角度。这说明这样的成象系 统的灵敏度是不均匀的。在理想情况下成象系统应被校准到使灵敏度不随变化。上述结论还说 明为研究影响图象亮度的因素还需要进一步研究景物的辐射率