&<r<,高斯面内电得∑g-,故 民-R E: 2-R) 4宽（风-Rr R<r心R,高断面内电背为Q1,故 F>,高斯面内电背为Q+,故 g-g±0 4 电场强度的方向均沿径矢方向，各区域的电场强瘦分布曲战如图所示， 在带电球面的两侧，电场强度的左右极限不同，电场强度不连续，而在紧贴，=R影的带 电球面两侧，电场强度的跃变量 证=E,-6=sR6 这一跃变是将蒂电球面的厚度抽象为零的必然结果，且具有普遍性。实际带电球面应是 有一定厚度的球壳，壳层内外的电场强度也是连续变化的，如本题中带电球壳内外的电场， 如球壳的厚度变小，E的变化瓷变陡，最后当厚度趋于零时，E的变化成为一跃变。 题7,17：两个带有等量异号电荷的无限长同轴圆柱面。半径分别为：和（是>风），单位 长度上的电荷为2.求离轴线为r处的电场强度：(1)r心R,(2)R<r心R,(3)r>R 恩717分析：电荷分布在无限长同轴圆柱面上，电场强度也必定 呈抽对称分布。沿径矢方向。取同轴柱面为高斯面，只有侧面 的电场强度通量不为零，且fE:5=E-2,求出不同半径高斯 面内的电荷∑9。利用高斯定理可解得各区域电场的分布。 解：作同续圆柱面为高斯面。根据高所定理 E4el-∑9/6 rcR ∑9=0 E-0 RcrcR ∑9-u 26 r>Ry ∑q=0 局 E,=0 在修电面附近，电场强度大小不连续，电场强度有一跃变 2or 2vL R1 < r < R2，高斯面内电荷 3 1 3 2 3 1 3 1 ( ) R R Q r R q − −  = ，故 3 2 1 3 0 2 3 1 3 1 2 4 ( ) ( ) R R r Q r R E − − =  R2 < r < R3，高斯面内电荷为 Q1，故 2 0 1 3 4 r Q E  = r > R3，高斯面内电荷为 Q1+ Q2，故 2 0 1 2 4 4 r Q Q E  + = 电场强度的方向均沿径矢方向，各区域的电场强度分布曲线如图所示。 在带电球面的两侧，电场强度的左右极限不同，电场强度不连续，而在紧贴 r = R3 的带 电球面两侧，电场强度的跃变量 0 3 0 2 4 3 4     = − = = R Q E E E 这一跃变是将带电球面的厚度抽象为零的必然结果，且具有普遍性。实际带电球面应是 有一定厚度的球壳，壳层内外的电场强度也是连续变化的，如本题中带电球壳内外的电场， 如球壳的厚度变小，E 的变化就变陡，最后当厚度趋于零时，E 的变化成为一跃变。 题 7.17：两个带有等量异号电荷的无限长同轴圆柱面，半径分别为 R1 和 R2 (R2 > R1)，单位 长度上的电荷为。求离轴线为 r 处的电场强度：（1）r < R1，（2）R1 < r < R2，（3）r > R2 题 7.17 分析：电荷分布在无限长同轴圆拄面上，电场强度也必定 呈轴对称分布，沿径矢方向。取同轴圆柱面为高斯面，只有侧面 的电场强度通量不为零，且  E dS = E  2rL ，求出不同半径高斯 面内的电荷 q 。利用高斯定理可解得各区域电场的分布。 解：作同轴圆柱面为高斯面。根据高斯定理 4 0 E rL =q  0 0 2 0 0 3 2 0 2 1 2 1 1 =  = =   = =  =    E r R q r E R r R q L E r R q ， ， ，    在带电面附近，电场强度大小不连续，电场强度有一跃变 2 0 2 0 0        = = = rL L r E