的百×A的数值(根据(518),(2)或者设置在边界上的EXH的数值(对应 边条(5.1.6))。设置好体系的边界条件,就可以(51.8)在边条下求解 Poisson方 程解出A和B。 我们一再看到了静磁场问题和静电场问题的类似性。其实这2个问题中场能的 表达式也完全类似。静电场能量为 E·Ddr= 2Jo pat 静磁场的能量为 B·Hdr 2(V×A),dr S..(Ax H)+A(VxH]dr=5.Ajdr 形式与静电场总能非常类似 从现有的所有证据来香,你一定以为静磁场中的A与静电场中的的地位类似(都是 势,而)与p的地位一致(部是源)。这又对又不完全对。从满足的方程和相对论协变等 许多问题来看这个论断是对的,在有些情况下结论却恰恰相反-A与p,j与q的地位 致(参考 Landau或者 Jackson的书)。严格推导需要很大的筒幅,但我们可以从一个筒 单的 Argument来理解:在静电学中,当我们将电荷给定时,相当于使导体成为孤立导体, 在何外界的变动都不会改变预立导体上的电荷,这样的体系是“孤立体系”;当我们确定q 时,外界的变化会改变导体的电势因此必须有“外源”输出或抽出能量以保持恒定电势 因此这样的体系是个“有源体系。现在我们看静磁学,给定电流j情况下,如果外界发生 改变则驱动电场相应发生变化,此时也必须从“电动势”出或抽出能量以保持恒定电流, 因此这个体系不是“孤立体系”恰恰是一个“有源体系”。从这个意义上讲,在考虑这类 问题是(孤立成者有源)j与Q的地位一致! §5.2静磁场的唯一性定理 与静电场类似,静磁场也有唯一性定理,基本的理念是对确定的体系场由边 界条件唯一确定。对静电问题,边界条件可以是设定边界上标势值b,或者是D 场在边界上垂直分量(与导体上的表面电荷有关);与此相对应,对静磁问题2 的 n e A    的数值（根据（5.1.8）），（2）或者设置在边界上的 n e H   的数值（对应 边条（5.1.6））。设置好体系的边界条件，就可以(5.1.8)在边条下求解 Poisson 方 程解出 A  和 B  。 我们一再看到了静磁场问题和静电场问题的类似性。其实这 2 个问题中场能的 表达式也完全类似。静电场能量为 1 1 2 2 U E Dd d e            静磁场的能量为 1 1 ( ) 2 2 1 1 ( ) ( ) 2 2 U B Hd A Hd m A H A H d A jd                                       形式与静电场总能非常类似。 从现有的所有证据来看，你一定以为静磁场中的 A  与静电场中的 的地位类似（都是 势），而 j  与  的地位一致（都是源）。这又对又不完全对。从满足的方程和相对论协变等 许多问题来看这个论断是对的，在有些情况下结论却恰恰相反 --- A  与  ， j  与 的地位 一致（参考 Landau 或者 Jackson 的书）。严格推导需要很大的篇幅，但我们可以从一个简 单的 Argument 来理解：在静电学中，当我们将电荷给定时，相当于使导体成为孤立导体， 任何外界的变动都不会改变孤立导体上的电荷，这样的体系是“孤立体系”; 当我们确定 时，外界的变化会改变导体的电势因此必须有“外源”输出或抽出能量以保持恒定电势， 因此这样的体系是个“有源体系”。现在我们看静磁学，给定电流 j 情况下，如果外界发生 改变则驱动电场相应发生变化，此时也必须从“电动势”输出或抽出能量以保持恒定电流， 因此这个体系不是“孤立体系”，恰恰是一个“有源体系”！。从这个意义上讲，在考虑这类 问题是（孤立或者有源）， j  与 的地位一致！ §5. 2 静磁场的唯一性定理 与静电场类似，静磁场也有唯一性定理，基本的理念是对确定的体系场由边 界条件唯一确定。对静电问题，边界条件可以是设定边界上标势值 b  ，或者是 D  场在边界上垂直分量（与导体上的表面电荷有关）；与此相对应，对静磁问题