Eavre平均，i可自式(19)求解，f方差的方程为 i品{}+(-c： 式中Cn取值2.0 由所构成的p.d,f.可求得以下均值，即 书-∫e(P(i,xdi .(23) 百=可88P,x0ai (24) ar (25) 式中，中一只单独与有关系的任何物理量，如温度、质量分数等。 关于这里所说的几串密度函数，譬如可参见[11]，范维登在文献[11]中介绍了 Spaldings学派湍流扩散火焰K一e一g模型。 4。漕流予混火焰[11] 与湍流扩散火焰不同，对湍流予混火焰需要计算平均反应生成率，范维澄在文献 [11]中介绍了Spalding学派对湍流予混火焰先后发展的计算反应生成率的两种模型。 (1)旋祸破碎模型[12] 旋祸破碎模型(EBU)的基本思想是：把湍流燃烧区考虑成未燃气团和已然气团的混 合物，化学反应在这两种微团的交界面上发生，化学反应率取决于未燃气团在湍流作用下 破碎成更小微团的速率，破碎率与湍流脉动动能衰诚速率成正比。平均生成率S是表示为 S.=Cu景VC (26) 式中，Cu取值0.53，C'一燃料的质量分数的脉动值。这是一个得到较广应用的简单模 型，结合具体问题的情况，此模型被改写为不同的形式，例如在文献[13]上是写为 ,w=-ck[(腰)'+（〉°+（士门t (27) 式中，C≈6。 (2)拉切滑模型(SCASM) 拉切滑模型的基本思想是：在予混火焰中充满着包含不同比例的未燃气和已燃气的微 团微团内部的这种不均匀性尺度在湍流作用下不断被反复进行的拉伸、切割和滑动过程所 减小在微团内部已燃气和未燃气的交界面上存在着火焰，它以相应的层流火焰传播速度向 未燃部份传播。 Spalding推导出的适用于二维湍流燃烧过程的燃烧速率的公式为」 (画-mm,bp|90:+00y ,T= oy ox l+8+s] (28) 144凡 平均 ， 可 自式 求解 ， 方差 的方程为 只六 一 日 矛 口 了 协 口 扩 、 。 ’ 二二， 一 不二丁 奋一 一不丁尸一 丁 ‘ 气 “ 万一 石 口 二丁 ， 一 。 勺 下币 任一 补孟 洛 孟 、 ， 、 二， 几 式中 。 取值 。 由所构成的 可求得 以下均值 ， 即 不 “ ‘， “ ， ’“ 可黯 “ ， ，“ ‘ 【丁号全护 ‘ 一 ‘ 式中， 小一只单独 与 有关系的任何物理量， 如温度 、 质量分数等 。 关于这里所说的几率密度函数 ， 譬如可参见 〔 〕 ， 范维登在文 献 〔 〕 中 介 绍 了 学派湍流扩散火焰 一 一 模型 。 。 泪流予混火焰 〔 〕 与湍流扩散火焰不 同 ， 对湍流予混火焰需要计算平均反应生 成 率 ， 范 维 澄 在 文 献 〔 〕 中介绍了 学派对湍流予混火焰先后发展 的计算反应生成率的两 种 模 型 。 旋 涡破碎模型 幻 旋涡破碎模型 的基本思想是 把 湍流燃烧 区考虑成未燃气团和 已然气 团的 混 合物 ， 化学反应在这两 种微 团的交界面上发生， 化学反应率取决于未燃气 团在湍流作用下 破碎成更小徽团的速率， 破碎率与湍流脉动动能衰减速率成正 比 。 平均生成率乐 是表示 为 瓦一 。 。 导亿 ‘ ， 式 中 ， 取值 ， 产 一姗料 的质量 分数 的脉动值 。 这是 一个得到较广应 用 的简单模 型 ， 结合具体间题 的情况 ， 此模型被改写 为不 同的形式 ， 例 如在文献 〔 〕 上是写 为 瓦 。 ， 。 一 ， ‘ 【票 ’ · 飘 ’ · 令鲁 专 式中 ， 侣 拉切滑模型 拉切滑模型 的基本 思 想是 在予混 火焰 中充满着包含不 同比例的未燃气和 已燃气的微 团微 团内部的这 种不 均匀性尺度在湍流作用下不断被反复进行的拉伸 、 切割和 滑动过程所 减小在微团内部 已徽气和未燃气的交界面上存在着火焰 ， 它 以相应 的层流 火焰传播速度向 未姗部份传播 。 推导 出的适用 于 二维湍流燃烧过 程 的燃烧速率 的公式 为 ‘ 二 二 、 。 百 二 、 、 口订 “ 一 二 ， ， 广不二丁一 下 ，井二一 下 口 盖 ， 找 一 一下一一一一 下二于 一二蕊万 。 卫旦多 竺契工 口 口 里