式中 此振动方程的解即简谐振动的表达式。 上方程的解即为简谐振动的运动学方程x=Acos(otq) 已知表达式→求A、T、q 已知A、T、→求表达式 2曲线法(由振动曲线) 已知振动曲线→A、T、g 已知A、7、φ→振动曲线 3旋转矢量法( rotational vector)(可优先选用) 4一些量的求解 1)固有角频率( natural angular frequency): 固有角频率决定于振动系统的内在性质。如弹簧振子的固有角频率决定于振动 系统的弹性和惯性。 弹簧振子: 单摆: 2)由初始条件求振幅和初相 初始条件:t=0时的振动状态(x0、U) 由位移和速度的振动表达式有 xo=Acos U=-Asing 可得 8p=- 由上式定出的o,在0到2π(或一m到π)之间,一般有两个值,需代回上面x或的 式中,以判断取舍。5 式中 此振动方程的解即简谐振动的表达式。 上方程的解即为简谐振动的运动学方程 x=Acos( t+ ) 已知表达式 求 A、T、 已知 A、T、 求表达式 2 曲线法(由振动曲线) 已知振动曲线  A、T、 已知 A、T、  振动曲线 3 旋转矢量法(rotational vector) (可优先选用) 4 一些量的求解 1）固有角频率(natural angular frequency)： 固有角频率决定于振动系统的内在性质。如弹簧振子的固有角频率决定于振动 系统的弹性和惯性。 弹簧振子： 单摆： 2）由初始条件求振幅和初相 初始条件：t = 0 时的振动状态(x0、0) 由位移和速度的振动表达式有 x0 = Acos ；0 = -Asin 可得 由上式定出的，在 0 到 2(或-到)之间，一般有两个值，需代回上面 x0 或0 的 式中， 以判断取舍。 k m  = k m  = g l  = 2 2 0 0 v A x    = +     0 0 v tg x   = −