图11()自功率谱Sn(m)空间演化(b)互谱模平方|S()F空间演化,()互谱相位 AgSn(m)空间演化 Fig1l.(a)spatial evolution of auto-power spectrum S,(m),(b)spatial evolution of the square of the norm of cross-spectrumI S(f)1. (c)spatial evolution of the phase of ross-spectrum ArgS,(m) 图11(a)和(b)分别显示了自谱S,(m)及互谱平方模|S(f)F的空间演化,可 见不同于螺旋涡非归并情形其二个主导频率始终集聚主要的能量,螺旋涡归并情形其二个主 导频率在归并后被对应的主导频率(相对低频)抑制。图11(c)为互谱相位的空间斑图,非 归并情形具有的“等双曲线型”被“扭曲 U.=3.50m/sU=1.25m/s CenterLine v s ShearLayer 2.0253.03.5404.5505.56065 X/D 图12代表性频率相位AgSn(m)的流向演化 Fig 12. Spatial evolutions of phases with respect to different representative frequencies 图124gS(m)空间演化 图12显示了螺旋涡归并情况,相关代表性频率相位的流向演化,虽然这些频率仍具有 相位确定性(表现为非0或2π),但不具有线型演化特征,意味着现情形这些扰动波的传 播不再遵守空间演化形式,而是具有更为复杂的机制 五结论及讨论 本文基于实验研究平面对称剪切流的大尺度旋涡结构及其空间演化特征,相比于一般混 合层,平面对称剪切流具有以中心层出口速度为特征速度的 Reynolds数,以及联系中心层 及侧边层出口速度的速度比二个无量纲控制参数。现流动显示发现,矩形射流情形(亦即无 周边射流情形),随 Reynolds增大,流场中主导旋涡结构从展向Brow- Roshko旋涡演化为图 11 (a)自功率谱 ( ) yy m S f 空间演化,(b)互谱模平方 2 │ yx m S (f )│ 空间演化,(c)互谱相位 ArgS f yx m   空间演化 Fig.11. (a) spatial evolution of auto-power spectrum ( ) yy m S f ,(b)spatial evolution of the square of the norm of cross-spectrum 2 │ yx m S (f )│ ,(c)spatial evolution of the phase of cross-spectrum ArgS f yx m   图 11（a）和（b）分别显示了自谱 ( ) yy m S f 及互谱平方模 2 │ yx m S (f )│ 的空间演化，可 见不同于螺旋涡非归并情形其二个主导频率始终集聚主要的能量，螺旋涡归并情形其二个主 导频率在归并后被对应的主导频率（相对低频）抑制。图 11(c)为互谱相位的空间斑图，非 归并情形具有的“等双曲线型”被“扭曲”。 2.0 2.5 3.0 3.5 4.0 4.5 5.0 5.5 6.0 6.5 -50 -45 -40 -35 -30 -25 -20 -15 -10 -5 0 U1 = 3.50 m/s U2 = 1.25 m/s CenterLine v.s ShearLayer f0 f1 f3 f4 2f0 2f1 2f3 2f4 AngSyx(fm ) X/D 图 12 代表性频率相位 ArgS f yx m   的流向演化 Fig.12. Spatial evolutions of phases with respect to different representative frequencies 图 12 ArgS f yx m   空间演化 图 12 显示了螺旋涡归并情况，相关代表性频率相位的流向演化，虽然这些频率仍具有 相位确定性（表现为非 0 或 2 ），但不具有线型演化特征，意味着现情形这些扰动波的传 播不再遵守空间演化形式，而是具有更为复杂的机制。 五 结论及讨论 本文基于实验研究平面对称剪切流的大尺度旋涡结构及其空间演化特征，相比于一般混 合层，平面对称剪切流具有以中心层出口速度为特征速度的 Reynolds 数，以及联系中心层 及侧边层出口速度的速度比二个无量纲控制参数。现流动显示发现，矩形射流情形（亦即无 周边射流情形），随 Reynolds 增大，流场中主导旋涡结构从展向 Brown－Roshko 旋涡演化为