教案第七章气体动理论 振动，有质心坐标和相对质心的质点坐标两个自由度，即1，则每个原子的振动能量为： E=3x2x-KT=3KT 1mol品体的振动能量为： E=N &=3N kT=3RT 其摩尔热容为：C-号=票=识25nar 即理想晶体的摩尔热容是不依赖于温度的常量，上式称为杜隆珀蒂定律，是他们于1819 年在实验中发现的此规律，下面给出几种固体的摩尔热容值。 铝铜镉金铂银锡 (20℃) 25.724.725.626.626.325.727.8Cm(Jmo1.kl) 当温度不太低时，杜隆珀蒂定律与实验值符合的很好，当温度很低时，固体的摩尔热容 明显地依赖于温度，此时，能量均分定理则解释不了，而需要用量子理论来解决。下图 为银的摩尔热容与温度曲线。 s5麦克斯韦分子速率分布律Max well Velocity Distribution 处于平衡态的气体分子，以不同的速率沿着各个方向运动着，有的分子速率较大，有 的较小由于相互碰撞，每个分子的速率都在不断的改变因此，个别分子的运动完全是偶 然的。然而从大量分子整体来看，在一定条件下，分子的速率分布遵从着一定的统计规 律。1895年，英国物理学家从理论上得到了这一规律。 注：麦克斯韦（英国）与1859年导出分布律，由0.Stern于1920年用实验证实其正确 性。麦克斯韦还建立了经典电磁理论，并预言电磁波的存在，后由赫兹由实验验证。 具体实验是如下进行的(O.Stern1888-1969): 1.测定气体分子速率的实验 122 教案 第七章 气体动理论 122 振动，有质心坐标和相对质心的质点坐标两个自由度，即 i=1，则每个原子的振动能量为： KT 3KT 2 1  = 3 2 = 1mol 晶体的振动能量为： E = NA  = 3NA kT = 3RT 其摩尔热容为： 1 1 3 25 − − = = = R = J mol l dT dE dT dQ Cm  即理想晶体的摩尔热容是不依赖于温度的常量，上式称为杜隆-珀蒂定律，是他们于 1819 年在实验中发现的此规律，下面给出几种固体的摩尔热容值。 铝 铜 镉 金 铂 银 锡 （20℃） 25.7 24.7 25.6 26.6 26.3 25.7 27.8 Cm(Jmol-1 k -1 ) 当温度不太低时，杜隆-珀蒂定律与实验值符合的很好，当温度很低时，固体的摩尔热容 明显地依赖于温度，此时，能量均分定理则解释不了，而需要用量子理论来解决。下图 为银的摩尔热容与温度曲线。 §5 麦克斯韦分子速率分布律 Maxwell Velocity Distribution 处于平衡态的气体分子,以不同的速率沿着各个方向运动着，有的分子速率较大，有 的较小.由于相互碰撞，每个分子的速率都在不断的改变.因此，个别分子的运动完全是偶 然的。然而从大量分子整体来看，在一定条件下，分子的速率分布遵从着一定的统计规 律。1895 年，英国物理学家从理论上得到了这一规律。 注： 麦克斯韦（英国）与 1859 年导出分布律，由 O.Stern 于 1920 年用实验证实其正确 性。 麦克斯韦还建立了经典电磁理论，并预言电磁波的存在，后由赫兹由实验验证。 具体实验是如下进行的(O.Stern 1888-1969)： 1. 测定气体分子速率的实验