去,从而再次达到波兹曼分布(即达到平衡,处于稳定状态)。这种从不平衡回复到平衡 的过程就是核的弛豫( relaxation)过程 弛豫可分为二种。自旋-晶格弛豫(T)或称纵向弛豫和自旋-自旋弛豫(l)或称横 向弛豫。弛豫时间G和是每种核特有的弛豫常数。自旋-晶格弛豫是自旋核与周围分子 交换能量的过程,以指数形式完成波兹曼平衡。它表明能量交换的效率,T1短则弛豫效率 高。自旋-自旋弛豫是体系中核与核之间进行能量交换,是自旋状态的交换过程(自旋相 干)。它亦以指数形式衰减,直至零。化学位移和偶合常数是表示分子的静态结构行为, 而弛豫时间则反映分子的动力学性质 由于相邻核磁能级间的能量差很小,因此按波兹曼分布规律核磁子在相邻能级分布数 的差也很小。例如在300K,B=T的磁场内二百万个氢核中低能级的分布数仅比高能级多 7个,而核磁共振跃迁几率正比于分布数,即W哦/wx=1.000001,虽然仍能产生净吸收 现象,但若高能级的核没有其它途径回到低能级,则很快就会饱和,不再有净吸收,从而 得不到吸收谱。因此,合适的弛豫过程对得到理想的NMR谱很重要。由于弛豫时间决定 了质子在高能级的平均寿命T( +一),从而影响谱线的宽度,根据测不准关系, T7172 △EM≈h,又△E=h△v得△v≈ A。因此,弛豫时间短有利共振吸收,但会增加 谱线宽度去，从而再次达到波兹曼分布（即达到平衡，处于稳定状态）。这种从不平衡回复到平衡 的过程就是核的弛豫(relaxation)过程。 弛豫可分为二种。自旋-晶格弛豫（T1）或称纵向弛豫和自旋-自旋弛豫（T2）或称横 向弛豫。弛豫时间 T1 和 T2 是每种核特有的弛豫常数。自旋-晶格弛豫是自旋核与周围分子 交换能量的过程，以指数形式完成波兹曼平衡。它表明能量交换的效率，T1 短则弛豫效率 高。自旋-自旋弛豫是体系中核与核之间进行能量交换，是自旋状态的交换过程（自旋相 干）。它亦以指数形式衰减，直至零。化学位移和偶合常数是表示分子的静态结构行为， 而弛豫时间则反映分子的动力学性质。 由于相邻核磁能级间的能量差很小，因此按波兹曼分布规律核磁子在相邻能级分布数 的差也很小。例如在 300K，B = 1T 的磁场内二百万个氢核中低能级的分布数仅比高能级多 7 个，而核磁共振跃迁几率正比于分布数，即 W 吸/W 发=1.0000071，虽然仍能产生净吸收 现象，但若高能级的核没有其它途径回到低能级，则很快就会饱和，不再有净吸收，从而 得不到吸收谱。因此，合适的弛豫过程对得到理想的 NMR 谱很重要。由于弛豫时间决定 了质子在高能级的平均寿命 T( 1 2 1 1 1 T T T = + )，从而影响谱线的宽度，根据测不准关系， Et  h ，又 E = h 得 t T 1 1 =    。因此，弛豫时间短有利共振吸收，但会增加 谱线宽度