、cep+2mceU 及 (6) ceU+m. 将(5)式和(6)式代入(3)式得 h (7) meu( U 2 将e=1.602×10-1C,h=6626×1034J·S,m=9.110×1031kg,c=298×103m/s代入(7式得 12.26 12.26 (1-0.489×10-U)A (8) U(1+0.978×10-°U 2、电子波的晶体衍射 本实验采用汤姆逊方法,让一束电子穿过无 规则取向的多晶薄膜。电子入射到晶体上时各个 晶粒对入射电子都有散射作用,这些散射波是相 的。对于给定的一族晶面,当入射角和反射角 相等,而且相邻晶面的电子波的波程差为波长的 整数倍时,便出现相长干涉,即干涉加强 图1相邻晶面的电子波的程差 从图1可以看出,满足相长干涉的条件由布 拉格方程 2dSinb=n1 (9) 决定。式中d为相邻晶面之间的距离,O 掠射角,n为整数,称为反射级 反射面法线衍射圆锥 由于多晶金属薄膜是由相当多的任意取 向的单晶粒组成的多晶体当电子束入射到多入射电子束 晶薄膜上时,在晶体薄膜内部各个方向上,均 有与电子入射线夹角为O的而且符合布拉格 公式的反射晶面。因此,反射电子束是一个以 入射线为轴线,其张角为40的衍射圆锥。衍 射圆锥与入射轴线垂直的照相底片或荧 图2多晶体的衍射圆锥 光屏相遇时形成衍射圆环,这时衍射的电子方向与入射电子方向夹角为2如图2所示 在多晶薄膜中,有一些晶面(它们的面间距为d,d2,d…)都满足布拉格方程,它们的 反射角分别为,,Bh…因而,在底片或荧光屏上形成许多同心衍射环2 2 0 2 0 2 2 2 eU m c c e U m c eU v + + = （5） 及 2 0 2 0 2 2 1 eU m c m c c v + − = （6） 将（5）式和（6）式代入（3）式得 ) 2 2 (1 2 0 0 m c eU m eU h +  = （7） 将 e = 1.602  10-19C，h = 6.626  10-34J•S, m0 = 9.110  10-31 kg ,c = 2.998  108m/s 代入(7)式得 (1 0.489 10 ) 12.26 (1 0.978 10 ) 12.26 6 6 U U U U − −  −  +   = Å （8） 2、电子波的晶体衍射 本实验采用汤姆逊方法，让一束电子穿过无 规则取向的多晶薄膜。电子入射到晶体上时各个 晶粒对入射电子都有散射作用，这些散射波是相 干的。对于给定的一族晶面，当入射角和反射角 相等，而且相邻晶面的电子波的波程差为波长的 整数倍时，便出现相长干涉，即干涉加强。 从图 1 可以看出，满足相长干涉的条件由布 拉格方程 2dSin = n （9） 决定。式中 d 为相邻晶面之间的距离，为 掠射角，n 为整数，称为反射级。 由于多晶金属薄膜是由相当多的任意取 向的单晶粒组成的多晶体,当电子束入射到多 晶薄膜上时，在晶体薄膜内部各个方向上，均 有与电子入射线夹角为 的而且符合布拉格 公式的反射晶面。因此，反射电子束是一个以 入射线为轴线，其张角为 4 的衍射圆锥。衍 射圆锥与入射轴线垂直的照相底片或荧 光屏相遇时形成衍射圆环，这时衍射的电子方向与入射电子方向夹角为 2,如图 2 所示。 在多晶薄膜中，有一些晶面（它们的面间距为 d1，d2，d3…）都满足布拉格方程，它们的 反射角分别为1, 2, 3… 因而，在底片或荧光屏上形成许多同心衍射环。 图 2 多晶体的衍射圆锥 反射面法线 衍射圆锥 入射电子束 图 1 相邻晶面的电子波的程差 图 2 多晶体的衍射圆锥