2.平面简谐波的表达式 若平面简谐波沿+x向传播,空间任一点p(x,y,z)的振动相 位只和x与t有关,而和其它空间坐标无关。所以前面讲的一维 简谐波的表达式就可以表示平面简谐波。 3.球面简谐波的表达式 设一各向同性的点波源,在各向同性媒质中向四面八方发出 球面波。 ·各点的频率仍决定于波源, 但振幅和各点到波源的距离r成反比(原因见波的能量部分) 其表达式为 2(r,)=(00)cos(t-kr) 式中A为距波源1处的振幅。 为r处的振幅,随r的增大而减小 §3波动方程和波速 本节对媒质的波动行为作动力学分析,导出连续弹性媒质 中波所遵守的运动微分方程一波动方程。 平面波波动方程 1.一般形式 此即沿x向传播的平面波的动力学方程,等号右端项的系 数即波速u的平方 前面所讲的一维简谐波的表达式就是此波动方程的解(可用代 入法检验)2.平面简谐波的表达式 若平面简谐波沿+x 向传播，空间任一点 p(x, y, z)的振动相 位只和 x 与 t 有关，而和其它空间坐标无关。所以前面讲的一维 简谐波的表达式就可以表示平面简谐波。 3.球面简谐波的表达式 设一各向同性的点波源，在各向同性媒质中向四面八方发出 球面波。 ·各点的频率仍决定于波源， ·但振幅和各点到波源的距离 r 成反比(原因见波的能量部分)， 其表达式为 ( , ) ( )cos( ) 0 0 wt kr r A r  r t = − 式中 A0为距波源 r0处的振幅。 r A0 为 r 处的振幅，随 r 的增大而减小 §3 波动方程和波速 本节对媒质的波动行为作动力学分析，导出连续弹性媒质 中波所遵守的运动微分方程⎯波动方程。 一.平面波波动方程 1.一般形式 2 2 2 2 2 x u t   =     ·此即沿 x 向传播的平面波的动力学方程，等号右端项的系 数即波速 u 的平方。 ·前面所讲的一维简谐波的表达式就是此波动方程的解(可用代 入法检验)