因为两个带电体的自身的尺寸<它们之间的间距,q在带电体2的所处的区间 内近似为一常数,则 ≈a1P2ar=q2 (3.3.10) 此即是相互作用能的表达式。显然(3.3.10)可以应用于小的电荷体系(如点电 荷)在大的电荷体系产生的电场中(满足条件(2)),以及点电荷之间的相互作 用能(满足条件(1) 点电荷在外电场中 对一个点电荷q放置于外电场中,设点电荷所在的位置处外电场的电势为 n(G),则这个体系的相互作用能为 Wint=ge (r) (3.3.11) 注意:这个相互作用是点电荷和外场共有的,不是点电荷自身的。可以与运动粒子在静 磁场中的附加动量△P=qA(P)相比较,均为带电体与外场共有的“相互作用舵(动)量 电荷系的相互作用能 现在考虑由一系列点电荷组成的体系的相互作用能。首先考虑相距为R的两个 点电荷q和q2的相互作用能 q192 其中q2是电荷q2在电荷q1处的势.同理我们也可以把Wa2表示为q,其中2 为q1电荷在电荷q2的势,所以相互作用能可以写为 Wm1=(q91+q292) 因此,有n个电荷的体系,其相互作用能可以表示为 Wm=∑qn9 这里四是指第导体在第a个导体处产生的电势。定义 g=∑q (33.12) 物理意义为除电荷qn之外所有其余电荷在电荷qn处的势之和,则有 q (3.3.13)2 因为两个带电体的自身的尺寸<<它们之间的间距，1在带电体 2 的所处的区间 内近似为一常数，则 W12 1 2 1 2 v      d q  （3.3.10） 此即是相互作用能的表达式。显然（3.3.10）可以应用于小的电荷体系（如点电 荷）在大的电荷体系产生的电场中（满足条件（2）），以及点电荷之间的相互作 用能（满足条件（1））。 点电荷在外电场中 对一个点电荷 q 放置于外电场中，设点电荷所在的位置处外电场的电势为 ( ) ext  r  ，则这个体系的相互作用能为 W () int ext  q r   （3.3.11） 注意：这个相互作用能是点电荷和外场共有的，不是点电荷自身的。可以与运动粒子在静 磁场中的附加动量 P () ext   qA r    相比较，均为带电体与外场共有的“相互作用能（动）量。 电荷系的相互作用能 现在考虑由一系列点电荷组成的体系的相互作用能。首先考虑相距为 R 的两个 点电荷 1 2 q q 和 的相互作用能 1 2 int,12 1 2 0 W 4 q q q R     其中2 是电荷 2 q 在电荷 1 q 处的势. 同理我们也可以把Wint,12 表示为 2 1 q  ，其中2 为 1 q 电荷在电荷 2 q 的势，所以相互作用能可以写为 int,12 1 1 2 2 1 W( ) 2   q q   因此，有 n 个电荷的体系，其相互作用能可以表示为 int 1 2 n W q          （3.3.11） 这里   是指第  导体在第 个导体处产生的电势。定义           （3.3.12） 物理意义为除电荷q 之外所有其余电荷在电荷q 处的势之和，则有 int 1 2 n W q      （3.3.13）