第九章介质中的电磁理论 场。引入位移电流密度:元1=0=62+m,其中第一项表达电场随时间的变化率,第二项表示电束缚 电荷的微观运动产生的极化电流。于是,磁场的环路定理应表达为: 5B:d=(+1)△=(n+2), 这个假说的产生,源于麦克斯韦研究稳恒磁场的环路定理,他发现稳恒电流的条件 手元d=0 能保证∮d=元·右边积分值的唯一性,所以这定理对稳恒磁场是合理的。但是,对于非稳恒 电流,这时只能有电荷守恒定律成立,即 + 将式(91)代入上式得手元+D=0 于是定义了位移电流密度=改(+方)d=0是电荷守恒定律的结果在非稳恒电流情况下成立,第九章 介质中的电磁理论 3 场 引入位移电流密度 t P t E t D jd ∂∂ + ∂∂ = ∂∂ = v v v v 0 ε 其中第一项表达电场随时间的变化率 第二项表示电束缚 电荷的微观运动产生的极化电流 于是 磁场的环路定理应表达为 ( ) ( ) (9 1 4) 0 0 ⋅ − − ∂∂ ⋅ = + ⋅ = + ∫ ∫∫ ∫∫ dS tD H dl j j dS j S d C S v v v v v v v r 这个假说的产生 源于麦克斯韦研究稳恒磁场的环路定理 他发现稳恒电流的条件 0 0 ⋅ = ∫∫ j dS S v v 能保证 H dl j dS C SC v v v v ⋅ = ⋅ ∫ ∫∫ 0 右边积分值的唯一性 所以这定理对稳恒磁场是合理的 但是 对于非稳恒 电流 这时只能有电荷守恒定律成立 即 0 0 0 ⋅ + = ∫∫ dt dq j dS S v v 将式 9-1-1 代入上式得 0 0 ⋅ + ⋅ = ∫∫ ∫∫ D dS dtd j dS S S v v v v 即 ( ) 0 0 ⋅ = ∂∂ + ∫∫ dS tD j S v v v 于是定义了位移电流密度 , ( ) 0 0 + ⋅ = ∂∂ ≡ ∫∫ j j dS tD j d S d v v v v v 是电荷守恒定律的结果在非稳恒电流情况下成立