6.2液HeI的特性二流体模型 液HeI的特性： 1.液HeⅡ能沿极细的毛细管流动而不呈现任何粘滞性，这称为超流性。而且存在一个临 界速度，在这个速度以上，超流性被破坏。 2. 如用一细丝悬挂一薄圆盘浸泡在液HeI里，并让圆盘作扭转振动，可以用来测粘滞系 数。结果比“毛细管”法测得的大106倍（与正常相的相似）。且测得的系数强烈依赖 于温度，随T→0K而趋于零。 3.当液HeI由容器A通过多孔塞（或极细的毛细管）流出时，A内液HeI的温度升高（见 右下图)。这称为机械热效应，其逆过程称为热机械效应。 4. 液HeI的热导率很大，数量级为室温下铜的800 倍，而且其热导与通常流体不同，并不正比于 温度梯度。 B 二流体模型的解释： 1.液HeI由正常流体和超流体两种成分组成。 连接的毛细管 超流体没有粘滞性，熵也为零；正常流体具 有粘滞性和熵，用Ps和Pm表示超流体和正常 流体的质量密度，速度场为)和v,则总质 T T+△T 量密度为：p=Ps十Pm,总质量流为： pV=psUg十Pnvn: 2.T=0K时，全液体为超流体；T=T时，全部为正常成分。二者之间时Psp是温度的函 数。 3.超流成分的速度场是无旋的，即又×v。=0。且两种流体成分可以相对流动而彼此间无 摩擦（无动量交换）。6.2 液He II的特性 二流体模型 液He II的特性： 1. 液He II能沿极细的毛细管流动而不呈现任何粘滞性，这称为超流性。而且存在一个临 界速度，在这个速度以上，超流性被破坏。 2. 如用一细丝悬挂一薄圆盘浸泡在液He II里，并让圆盘作扭转振动，可以用来测粘滞系 数。结果比“毛细管”法测得的大10⁶倍（与正常相的相似）。且测得的系数强烈依赖 于温度，随T→0K而趋于零。 3. 当液He II由容器A通过多孔塞（或极细的毛细管）流出时，A内液He II的温度升高（见 右下图）。这称为机械热效应，其逆过程称为热机械效应。 4. 液He II的热导率很大，数量级为室温下铜的800 倍，而且其热导与通常流体不同，并不正比于 温度梯度。 二流体模型的解释： 1. 液He II由正常流体和超流体两种成分组成。 超流体没有粘滞性，熵也为零；正常流体具 有粘滞性和熵，用 和 表示超流体和正常 流体的质量密度，速度场为 和 ，则总质 量密度为： ，总质量流为： 2. T=0K时，全部液体为超流体； 时，全部为正常成分。二者之间时 是温度的函 数。 3. 超流成分的速度场是无旋的，即 。且两种流体成分可以相对流动而彼此间无 摩擦（无动量交换）