截面上的正应力有关。 If=C+otano If-f(o) 当土中某点的剪应力小于土的抗剪强度时,土体不会发生剪切破坏,即土体 处于稳定状态;当土中剪应力等于土的抗剪强度时,土体达到临界状态,称为极 限平衡状态。此时土中大小主应力与土的抗剪强度指标之间的关系,称为土的极 限平衡条件;当土中剪应力大于土的抗剪强度时,土体中这样的点从理论上讲处 于破坏状态(实际上这种应力状态并不存在,因这时该点已产生塑性变形和应力 重分布)。 图4-3土中某点应力状态 (一)土中某点的应力状态 现以平面应力状态为例进行研究。设想一无限长条形荷载作用于弹性半无限 体的表面上,根据弹性理论,这属于平面变形问题。垂直于基础长度方向的任意 横截面上,其应力状态如图4-3所示。由材料力学可知,地基中任意一点M(用 微元体表示皆为平面应力状态,其上作用的应力为正应力dx、O4和剪应力 xE。该点上大、小主应力为1、可 σx+ax (4-2) 当主应力已知时,任意截面上的正应力D与剪应力的大小可用摩尔圆来表 示,例如圆周上的A点表示与水平面成角的斜截面,A点的两个坐标表示该 斜截面上的正应力与剪应力2(图44)。截面上的正应力有关。 τf=C+σtanφ τf=f(σ) σ τf 当土中某点的剪应力小于土的抗剪强度时，土体不会发生剪切破坏，即土体 处于稳定状态；当土中剪应力等于土的抗剪强度时，土体达到临界状态，称为极 限平衡状态。此时土中大小主应力与土的抗剪强度指标之间的关系，称为土的极 限平衡条件；当土中剪应力大于土的抗剪强度时，土体中这样的点从理论上讲处 于破坏状态(实际上这种应力状态并不存在，因这时该点已产生塑性变形和应力 重分布)。 图 4-3 土中某点应力状态 (一)土中某点的应力状态 现以平面应力状态为例进行研究。设想一无限长条形荷载作用于弹性半无限 体的表面上，根据弹性理论，这属于平面变形问题。垂直于基础长度方向的任意 横截面上，其应力状态如图 4-3 所示。由材料力学可知，地基中任意一点 M(用 微元体表示)皆为平面应力状态，其上作用的应力为正应力 和剪应力 。该点上大、小主应力为 。 （4-2） 当主应力已知时，任意截面上的正应力 与剪应力 的大小可用摩尔圆来表 示，例如圆周上的 A 点表示与水平面成 角的斜截面，A 点的两个坐标表示该 斜截面上的正应力 与剪应力 （图 4-4）