无限远处或在透镜的焦面上发生干涉。当光程差为波长的整数倍时产生相长干涉,得到光强 极大值: 2hcos6= M1 (10) 式中N为整数,称为干涉序。由于标准具间距是固定的,对于波长一定的光,不同的干涉 序N出现在不同的入射角θ处。如果采用扩展光源照明,F-P标准具产生等倾干涉,它的 花纹是一组同心圆环,如图1-2-5所示: N-2 用透镜把F-P标准具的干涉花纹成像 在焦平面上,与花纹相应的光线入射角b 与花纹的直径D有如下关系 N 1D2 cos e (11) 式中∫为透镜的焦距。将上式代入(10)式 得 图2等倾干涉花纹 21-1D2 由上式可见,干涉序N与花纹直径的平方成线性关系随着花纹直径的增大花纹越来越密(见 图2)。式(12)等号左边第二项的负号表明干涉环的直径越大,干涉序N越小。中心花纹干涉 序最大 对同一波长的相邻两序N和N一1,花纹的直径平方差用△D2表示得 4f2 △D2=D2x-D2N=h (13) △D2是与干涉序N无关的常数。对同一序,不同波长n和A的波长差为 △A= (14) D无限远处或在透镜的焦面上发生干涉。当光程差为波长的整数倍时产生相长干涉，得到光强 极大值： 2hcos = N （10） 式中 N 为整数，称为干涉序。由于标准具间距是固定的，对于波长一定的光，不同的干涉 序 N 出现在不同的入射角  处。如果采用扩展光源照明，F--P 标准具产生等倾干涉，它的 花纹是一组同心圆环，如图 1-2-5 所示： 用透镜把 F-P 标准具的干涉花纹成像 在焦平面上, 与花纹相应的光线入射角  与花纹的直径 D 有如下关系: 2 2 2 2 8 1 1 ( / 2) cos f D f D f  − +  = （11） 式中 f 为透镜的焦距。将上式代入（10）式 得 N f D h − ] = 8 1 2 [1 2 2 （12） 由上式可见,干涉序 N 与花纹直径的平方成线性关系,随着花纹直径的增大花纹越来越密（见 图 2）。式(12)等号左边第二项的负号表明干涉环的直径越大,干涉序 N 越小。中心花纹干涉 序最大。 对同一波长的相邻两序 N 和 N 一 1,花纹的直径平方差用 2 D 表示,得 h f D D N D N  2 2 1 2 2 4  = − − = （13） 2 D 是与干涉序 N 无关的常数。对同一序，不同波长 a 和 b 的波长差为 ( ) 4 2 2 2 b a a b D D f N h  =  −  = − = N N b a D D D D N 2 1 2 2 2 − − −  （14） N-2 N-1 N 图 2 等倾干涉花纹