静磁场 Xidian University 2.矢势的形式解 ◆4 A J(F)dv' 4-#20 已知电流密度，可从方程直接积分求解，但一般电流分 布与磁场相互制约，因此一般情况需要求解矢量泊松方程。 3.B的解 8-eo2-I7rw 背如 这正是毕奥-一萨伐尔定律 西安电子科技大学西安电子科技大学   3 ( ) 1 ( ) ( ) 4 4 ( ) 4 V V V J r B A dV J r dV r r r r J r r r dV r r                                   2．矢势的形式解 ( ) 4 V J r dV A r r         已知电流密度，可从方程直接积分求解，但一般电流分 布与磁场相互制约，因此一般情况需要求解矢量泊松方程。 3．B 的解  这正是毕奥-- 萨伐尔定律 1 ( ) 4 V r dV r r         通过类比  ( ) 4 i i V J r dV A r r         静磁场