宏滨光学第四章干涉装置 =2A cos( ot-)cos(k-g 形成驻波。在二=0,=0,说明φ=x,反射时有半波损失。则 y=-2 A sin ot sin k,光强=4A2sin2kz,z=0处,l=0,为极小值 暗纹间隔kAz A=丌,可得A 板G上条纹间隔为 △=△=/sinb=A/2sinb 斜入射时,将波矢分解为平行和垂直于z的两部分。与z平行部分无反射波,不发生干 涉 六.光场的空间相干性 1、光源宽度对干涉条纹可见度的影响 对于由S’点发出的光波,到达P点时,光程差包括两部分 1=S2S-SS",δ2=PS2-PS1。=1+62 D P 设S的坐标为x,考虑到对于天体的测量,则b>>d,同时l也很大。 d d +x 6,=da=d.2=d.3=d 光源中心对双缝的张角,称为干涉孔径。S’上下移动时,δ2不变。 扩展光源上一段dx形成的干涉强度 2丌 d =2lodx(1 +cos 8)=2lodx[1+ cos(Bx+821 干涉场的强度为=20[3d1+cs2z(Bx+62崔宏滨 光学 第四章 干涉装置 ) 2 ) cos( 2 2 cos( ϕ ϕ = A ωt − kz − 形成驻波。在 z = 0， I = 0，说明ϕ = π ，反射时有半波损失。则 ψ = −2 A sin ωt sin kz ，光强 I = 4A2 sin 2 kz ，z=0 处，I=0，为极小值。 暗纹间隔 π λ π k∆z = ∆z = 2 ，可得 2 λ ∆z = ，板 G 上条纹间隔为 ∆l = ∆z/sinθ = λ / 2sinθ 斜入射时，将波矢分解为平行和垂直于 z 的两部分。与 z 平行部分无反射波，不发生干 涉。 六．光场的空间相干性 1、光源宽度对干涉条纹可见度的影响 对于由 S’点发出的光波，到达 P 点时，光程差包括两部分： = S S′ − S S′ δ 1 2 1 ，δ 2 = PS2 − PS1 。δ = δ 1 + δ 2 设 S’的坐标为 x，考虑到对于天体的测量，则 b>>d，同时 l 也很大。 δ α xβ l d x l l x d d l x d l d d d ≈ = + + = = ⋅ = ⋅ = ⋅ 1 2 1 2 1 2 2 l d β = ，光源中心对双缝的张角，称为干涉孔径。S’上下移动时，δ 2 不变。 扩展光源上一段 dx形成的干涉强度 ( )] 2 ) 2 [1 cos 2 2 (1 cos 0 0 β δ 2 λ π δ λ π dI = I dx + = I dx + x + 干涉场的强度为 ∫− = + + 2 2 0 2 ( )] 2 2 [1 cos b b I I dx β x δ λ π 9