①式中E为内、S外的电荷共同产生的,而平=E.dS只和S内的电荷有关,即 要区分E和E通量两个不同概念 ②若∑q,=0,表示S内电荷代数和为零,并不是S内无电荷,由∑q1=0可得到 E.dS=0但不能得到空间E=0,如图8-6 ③高斯定理说明静电场是有源场,电荷为其电场线的 -qd (3)应用:虽然理论上由点电荷场强公式和场强叠加原 图8-6 理可求任意电荷分布的电场强度,但数学运算比较繁,而对于一些电荷对称分布的情况 由高斯定理可简单求出.一些典型电荷分布的场强可由高斯定理求出,结论如下: ①均匀带电球面的场强 (球体内) 球面外,方向沿径向,相当于把qg放在球心处的点电荷) 电场强度不连续,在球面R处发生突变 ②均匀带电球体的场强: 4丌ER3 (球体内) (球体外) 方向均沿径向,电场强度的分布为连续分布,球体外同①①式中 E  为S内、S外的电荷共同产生的，而     S E E dS   只和S内的电荷有关，即 要区分 E  和 E  通量两个不同概念． ②若 0 1    i n i q ，表示S内电荷代数和为零，并不是S内无电荷，由 0 1    i n i q 可得到   0 S E dS   但不能得到空间 E  =0，如图8-6． ③高斯定理说明静电场是有源场，电荷为其电场线的 源． ⑶应用：虽然理论上由点电荷场强公式和场强叠加原 理可求任意电荷分布的电场强度，但数学运算比较繁，而对于一些电荷对称分布的情况 由高斯定理可简单求出．一些典型电荷分布的场强可由高斯定理求出，结论如下： ①均匀带电球面的场强：       ( ). 4 0 ( ). 2 0 球面外，方向沿径向，相当于把 放在球心处的点电荷 球体内 q r E q   电场强度不连续，在球面R处发生突变． ②均匀带电球体的场强：         ( ). 4 ( ). 4 2 0 3 0 球体外 球体内 r q R qr E     方向均沿径向，电场强度的分布为连续分布，球体外同①． E1  E2  q q E  图 8-6