为此,可以根据流体静力学基本方程(2一10)得到静止液体中任意一点的静压强计算 式 4、液体中任意一点的静压强计算式 如图2一7所示,在一密闭容器中盛有密度为p的液体,若自由液面上的压强为 po、位置坐标为z0,则在液体中位置坐标为z的任意一点A的压强p可由式(2-10) 得到,即 20 户一丸=店(z一z) p =Pn+ pgh (2-11) 式中h=z0一z是静止流体中任意点在自由液面下的深度。 式(2一11)是重力作用下流体平衡方程的又一重要形式 重要结论 Ⅰ)在重力作用下的静止液体中,静压强随深度按线性规律变化,即随深度的增加,静压 强值成正比增大。 (2)在静止液体中,任意一点的静压强由两部分组成:一部分是自由液面上的压强p; 另一部分是该点到自由液面的单位面积上的液柱重量P动。 (3)在静止液体中,位于同一深度(h一常数)的各点的静压强相等,即任一水平面都 是等压面 5、例题 例已知p=800kgm3,pl=64kpa p2=7968kpa Az=? 解:z1+pl/pg=z2+p2/pg △z=z1-z2=(p2- pI) pg =(7968-64.0)×103/9.8×800) △z=2m 2.4绝对压强、计示压强和真空度 1、绝对压强( absolute presse 流体压强按计量基准的不同可区分为绝对压强和相对压强。以完全真空时的绝对零压强 p=0)为基准来计量的压强称为绝对压强po Ñ Dz 2 1 为此，可以根据流体静力学基本方程（ 2 一 10 ）得到静止液体中任意一点的静压强计算 式。 4、液体中任意一点的静压强计算式 如图 2 一 7 所示，在一密闭容器中盛有密度为 ρ 的液体，若自由液面上的压强为 p0、位置坐标为 z0，则在液体中位置坐标为 z 的任意一点 A 的压强 p 可由式（ 2 一 10 ） 得到，即 (2—11) 式中 h = z0一 z 是静止流体中任意点在自由液面下的深度。 式（ 2 一 11 ）是重力作用下流体平衡方程的又一重要形式。 重要结论： ( l ）在重力作用下的静止液体中，静压强随深度按线性规律变化，即随深度的增加，静压 强值成正比增大。 ( 2 ）在静止液体中，任意一点的静压强由两部分组成：一部分是自由液面上的压强 p 。； 另一部分是该点到自由液面的单位面积上的液柱重量 P 动。 ( 3 ）在静止液体中，位于同一深度（ h 一常数）的各点的静压强相等，即任一水平面都 是等压面。 5、例题： 例 已知 r = 800kg/m3, p1 =64 kpa, p2=79.68kpa 求 Dz=? 解: z1+p1/ rg =z2+p2/ rg Dz = z1 – z2 =(p2 – p1)/ rg = (79.68 – 64.0)´103/(9.8´800) Dz = 2m l 2.4 绝对压强、计示压强和真空度 1、绝对压强（ absolute presse ) 流体压强按计量基准的不同可区分为绝对压强和相对压强。以完全真空时的绝对零压强 （ p =0 ）为基准来计量的压强称为绝对压强