就是说，电容器的存在破坏了电路中传导电流的连 续性，使得以同一闭合回路所作的不同曲面S和S, 上穿过的电流不同，从而式(11.6)失去了意义. 因此，在非稳恒磁场的情况下安培环路定理式(11.6) 不再适用，必须以新的规律来代替它. 在图11.1的电容器充电过程中，传导电流在电容器 极板上终止的同时，将在极板表面引起自由电荷的 积累，即正极板十q增加、负极板一q增加.从而引 起两极板之间的电场随之变化。 首页上页下页退出 首 页 上 页 下 页 退 出 8 就是说，电容器的存在破坏了电路中传导电流的连 续性，使得以同一闭合回路l所作的不同曲面S1和S2 上穿过的电流不同，从而式(11.6)失去了意义. 因此，在非稳恒磁场的情况下安培环路定理式(11.6) 不再适用，必须以新的规律来代替它. 在图11.1的电容器充电过程中，传导电流在电容器 极板上终止的同时，将在极板表面引起自由电荷的 积累，即正极板＋q0增加、负极板－q0增加.从而引 起两极板之间的电场随之变化