《电磁学》教案-8 质中的磁场 于传导电流由I变为urI。 例题2:无限长圆柱体,均匀通过电流,浸在无限大的均匀介质中,求介质中磁 B=u B 10H 注意:在磁介质均匀,且充满着磁场存在的整个空间时,介质的表面或在无限远 处或在与传导电流的交界面,磁化电流只分布在与传导电流的交界面处及 无限远处。无限远处的磁化电流的磁效应可忽略,结果介质的作用等效于 激发磁场的电流由I变成urI。 §8.4磁场强度介质中的磁场的基本方程式 磁场强度介质中磁场的安培环路定理 1、磁场强度的引入 5B:d=A∑(+1y)=A∑l+5M:d 说明:磁感强度的环流与传导电流和磁化电流都有关。 f(B-M)=∑。环流仅与传导电流有关 引入辅助物理量磁场强度=1B-M 2、安培环路定理:5:d=∑l 物理意义:磁场强度对任意闭合路径的环流等于闭合路径所包围的传 导电流的代数和。 3、磁场强度与磁感强度 (1)磁场强度H并不代表一个实际的物理量,但其环流仅决定于传导 电流(磁荷观点下,磁场强度反映了磁场对单位磁荷的作用力)。 磁场强度和电介质中引入的电位移矢量相当。 (2)一般情况下,磁场强度并不完全取决于传导电流,与介质中磁化 电流有关。只有当磁化强度对任意封闭曲面的通量为零时,磁场 强度与磁感应强度一样,仅由传导电流决定,与介质无关 0 例如均匀磁介质充满整个空间时,或介质未充满整个空间,但介《电磁学》教案—8 物质中的磁场 5 于传导电流由 I 变为μrI。 例题 2：无限长圆柱体，均匀通过电流，浸在无限大的均匀介质中，求介质中磁 场 r B B r r c 1 2 0    =  = 注意：在磁介质均匀，且充满着磁场存在的整个空间时，介质的表面或在无限远 处或在与传导电流的交界面，磁化电流只分布在与传导电流的交界面处及 无限远处。无限远处的磁化电流的磁效应可忽略，结果介质的作用等效于 激发磁场的电流由 I 变成μrI。 --------------------------------------------------------------------- §8.4 磁场强度 介质中的磁场的基本方程式 一、 磁场强度 介质中磁场的安培环路定理 1、磁场强度的引入      = + = +  C C M C C B dl I I I M dl     0 0 0  ( )   说明：磁感强度的环流与传导电流和磁化电流都有关。 C −  = C B M dl I    ) 1 (  0 环流仅与传导电流有关 引入辅助物理量磁场强度 H B M    = − 0 1  2、安培环路定理： C  =  c H dl I   物理意义：磁场强度对任意闭合路径的环流等于闭合路径所包围的传 导电流的代数和。 3、磁场强度与磁感强度 （1） 磁场强度 H 并不代表一个实际的物理量，但其环流仅决定于传导 电流（磁荷观点下，磁场强度反映了磁场对单位磁荷的作用力）。 磁场强度和电介质中引入的电位移矢量相当。 （2） 一般情况下，磁场强度并不完全取决于传导电流，与介质中磁化 电流有关。只有当磁化强度对任意封闭曲面的通量为零时，磁场 强度与磁感应强度一样，仅由传导电流决定，与介质无关。    = −  = S S H dS M dS 0     例如均匀磁介质充满整个空间时，或介质未充满整个空间，但介