·1042 北京科技大学学报 第36卷 作用，但是影响不大.这与一些文献对不同钢种的 再结晶影响最大，变形温度和应变速率次之，初始奥 静态再结晶影响因素的结论一致：变形程度对静态 氏体晶粒尺寸对其影响较小 (a) b 100m 100m 图4奥氏体化温度l250℃，不同保温时间品粒尺寸光学金相照片.(a)5min:(b)15mim Fig.4 Optical microstructures of grains with different holding time at austenitizing temperature of 1250 C:(a)5 min:(b)15 min 100 110 90 -1000℃.15%，2s,5min ◆-1000℃.15%.2s1,15min 100 70 90 60 80 0 40 30 60 20 100010501100115012001250130013501400 10.0203040060708090100i0 奥氏体化温度℃ 间隔时间s 图6不同奥氏体化温度下的静态再结品体积分数 图5不同原始品粒尺寸的静态再结品体积分数 Fig.6 Volume fraction of static recrystallization at different austen- Fig.5 Volume fraction of static recrystallization with different prior itizing temperatures austenitic grain sizes 的析出物.在变形过程中，弥散相颗粒直径较大、间 2.2.3奥氏体化温度 距较大时，位错在颗粒附近塞积，加工硬化速率大， 由图6可以看出，奥氏体化保温时间不变，随着 变形储能高，增大了再结晶驱动力并在基体中产生 奥氏体化温度的提高，在1050℃到1200℃范围内， 了许多形核畸变区，促进了再结晶。当颗粒直径和 静态再结晶体积分数略有降低，与2.2.2章节中的 间距都较小时，虽然变形后的位错密度更大，但是这 结论一致，表示随着奥氏体化温度升高，原始奥氏体 种弥散分布的细小的第二相颗粒阻碍了加热时位错 尺寸增大，但是再结晶受到抑制作用不明显。但是， 重新排列构成亚晶界，也阻碍了晶界的迁移过程 当温度达到1250℃及以上时，静态再结晶体积分数 (即核的生长过程)，从而使再结晶受到抑制.Nb和 下降明显 T的粒子主要在钢中以固溶、析出和未溶态存在， 根据上述实验结果，原奥氏体晶粒尺寸对静态 低温奥氏体化条件下主要以未溶态的大颗粒尺寸存 再结晶的抑制不明显，因此排除该因素对静态再结 在，对再结晶起到一定的促进作用，奥氏体化温度的 晶的影响，通过透射电镜观察不同奥氏体化温度下 升高主要增大原奥氏体晶粒尺寸，其对再结晶有一 直接水淬的组织，在奥氏体化温度1250℃以下的组 定的抑制作用，但影响不大；而在高温奥氏体化条件 织中发现大颗粒的未溶Nb和T的复合析出物，尺 下，固溶态和固溶后析出的细小粒子较前者对再结 寸在60~100nm,如图7所示；在奥氏体温度 晶影响较大，以致静态再结晶随着奥氏体化温度的 1250℃及以上的组织中未发现大颗粒的Nb和Ti 升高受到明显抑制因北 京 科 技 大 学 学 报 第 36 卷 作用，但是影响不大． 这与一些文献对不同钢种的 静态再结晶影响因素的结论一致: 变形程度对静态 再结晶影响最大，变形温度和应变速率次之，初始奥 氏体晶粒尺寸对其影响较小［14］． 图 4 奥氏体化温度 1250 ℃，不同保温时间晶粒尺寸光学金相照片． ( a) 5 min; ( b) 15 min Fig． 4 Optical microstructures of grains with different holding time at austenitizing temperature of 1250 ℃ : ( a) 5 min; ( b) 15 min 图 5 不同原始晶粒尺寸的静态再结晶体积分数 Fig． 5 Volume fraction of static recrystallization with different prior austenitic grain sizes 2. 2. 3 奥氏体化温度 由图 6 可以看出，奥氏体化保温时间不变，随着 奥氏体化温度的提高，在 1050 ℃ 到 1200 ℃ 范围内， 静态再结晶体积分数略有降低，与 2. 2. 2 章节中的 结论一致，表示随着奥氏体化温度升高，原始奥氏体 尺寸增大，但是再结晶受到抑制作用不明显． 但是， 当温度达到 1250 ℃及以上时，静态再结晶体积分数 下降明显． 根据上述实验结果，原奥氏体晶粒尺寸对静态 再结晶的抑制不明显，因此排除该因素对静态再结 晶的影响，通过透射电镜观察不同奥氏体化温度下 直接水淬的组织，在奥氏体化温度 1250 ℃ 以下的组 织中发现大颗粒的未溶 Nb 和 Ti 的复合析出物，尺 寸在 60 ～ 100 nm，如 图 7 所 示; 在 奥 氏 体 温 度 1250 ℃及以上的组织中未发现大颗粒的 Nb 和 Ti 图 6 不同奥氏体化温度下的静态再结晶体积分数 Fig． 6 Volume fraction of static recrystallization at different austen￾itizing temperatures 的析出物． 在变形过程中，弥散相颗粒直径较大、间 距较大时，位错在颗粒附近塞积，加工硬化速率大， 变形储能高，增大了再结晶驱动力并在基体中产生 了许多形核畸变区，促进了再结晶． 当颗粒直径和 间距都较小时，虽然变形后的位错密度更大，但是这 种弥散分布的细小的第二相颗粒阻碍了加热时位错 重新排列构成亚晶界，也阻碍了晶界的迁移过程 ( 即核的生长过程) ，从而使再结晶受到抑制． Nb 和 Ti 的粒子主要在钢中以固溶、析出和未溶态存在， 低温奥氏体化条件下主要以未溶态的大颗粒尺寸存 在，对再结晶起到一定的促进作用，奥氏体化温度的 升高主要增大原奥氏体晶粒尺寸，其对再结晶有一 定的抑制作用，但影响不大; 而在高温奥氏体化条件 下，固溶态和固溶后析出的细小粒子较前者对再结 晶影响较大，以致静态再结晶随着奥氏体化温度的 升高受到明显抑制［6］． · 2401 ·