当压强变化小于20%时,用p代替 (4)缓变的非定态(任意截面上的参数不仅随位置而异,也随时间变化)流动,可拟定态处理 列瞬间的柏努利方程 ps02→≈P1+P2 P 3.(1)流动类型 滞流 R。<2000 =-u du/dy T=-(μ+e)du/dy u=u=[(1-(r/R) u=u=x[1-(r/R)2] u=0. 5u u=0.817umx(n=1/7 层流湍流的区别(1)有无径向速度脉动 (2)速度分布不同 (3)阻力形式不同 (4)阻力系数与雷诺数的关系不同 (2)流动边界层 在固体壁面附近,存在较大速度梯度的流体层称为流动边界层。湍流边界层中紧靠壁面处 仍有一滞流内层,R值愈大,滞流内层厚度愈薄。 边界层的脱体(分高) 当流体绕过曲面时,边界层中的流体在流道减扩的过程中减速加压。此时在摩擦阻力损失消耗 动能和在流动方向上逆压强梯度的阻碍的双重作用下,近壁处流体速度随离壁的近远依次降为零 在壁面和流体之间产生了空白区,称为边界层的脱体。倒流的流体产生大量漩涡,大大增加了机械 能损失。该项损失称为形体阻力损失 直管阻力计算通式 a=f(R,E/ 其关系曲线变化趋势图可划分为: 1区为滞流区(又称一次方区)A=f(R)h∝u 32l R 2区:湍流区 A=f (Re, e/d) hr oc u"(1<n<2) 3区:完全湍流区(阻力平方区)A=f(e/d)h∝u2 湍流摩擦系数A由实验研究的方法确定 过程分析确定影响因素△P=d(d,1,u,p,μ,ε) 因次分析得: △P=K dup 线性化: m2=gK+b一kgR+b4 当 压强变化小于 20%时，用ρm 代替ρ。 （4）缓变的非定态（任意截面上的参数不仅随位置而异，也随时间变化）流动，可拟定态处理， 列瞬间的柏努利方程。 3．（1）流动类型 滞流 湍流 Re < 2000 Re >4000 τ=-μdu/dy τ=-(μ+e)du/dy ur=umax[(1-(r/R)2 ) ur=umax [1-(r/R)2 ] n u=0.5umax u=0.817umax (n=1/7) 层流湍流的区别 （1）有无径向速度脉动 （2）速度分布不同 （3）阻力形式不同 （4）阻力系数与雷诺数的关系不同 （2）流动边界层 在固体壁面附近，存在较大速度梯度的流体层称为流动边界层。湍流边界层中紧靠壁面处 仍有一滞流内层，Re 值愈大，滞流内层厚度愈薄。 边界层的脱体（分离） 当流体绕过曲面时，边界层中的流体在流道减扩的过程中减速加压。此时在摩擦阻力损失消耗 动能和在流动方向上逆压强梯度的阻碍的双重作用下，近壁处流体速度随离壁的近远依次降为零， 在壁面和流体之间产生了空白区，称为边界层的脱体。倒流的流体产生大量漩涡，大大增加了机械 能损失。该项损失称为形体阻力损失。 4．直管阻力计算通式 其关系曲线变化趋势图可划分为： 1 区为滞流区（又称一次方区） λ=f（Re） hf ∝ u 2 区：湍流区 λ=f（Re，ε/d） hf ∝ u n （1<n<2） 3 区：完全湍流区（阻力平方区） λ=f（ε/d） hf ∝ u 2 湍流摩擦系数λ由实验研究的方法确定 过程分析确定影响因素 ΔPf=Φ（d，l，u，ρ，μ，ε） 因次分析得： 线性化 ： 2 0.2 1 2 1 1 2    +  → = − m p p p e f d R lu h 64 , 32 2 =  =   b k q f d du d l K u p                     =         −     2 d k R q d l K b u p e f   lg lg lg lg lg 2 = + − +          f (R d ) u d l h e f , / 2 2    = =