1J67 1J51 ×未热处理 ×未热处理·已热处理 ·已热处理 日℃ YW 4 ： 0 2 8 1012 10 H(A/m×10) H(A/mx101) 图14热处理对ke一Ni合金的MAE的影响 四、讨 论 目前的研究虽已确认磁声发射是由磁畴和畴壁的运动引起的，然而都未给出具体确切的 模型，在这部分我们根据磁学和声发射理论，试图提出一个MAE源模型。 众所周知，铁磁物质由于磁品各向异性，呈现磁滞伸缩效应。设入。为饱和磁致伸缩系 数，20为磁场成8角的方向上磁滞伸缩系数。根据铁磁学理论，【10对多晶体的铁磁材料 0=88(e0s20-) 2&为8的函数。依照入s<0(正磁滞伸缩材料)或s<0（负的磁滞伸缩材料)，在磁场 方向取正的最大或负的最大、呈现伸长或缩短，在铁磁材料内部已自发饱和的磁畴，在其 自发磁化的方向也呈现伸长或缩短。然而对未磁化的宏观物体，因各磁畴的磁矩无规则排列， 故并没有哪个方向有明显的磁致伸缩。当材料在磁场作用下磁化时各磁畴的磁矩趋磁方 向，即有磁致伸缩，必伴随有磁应变或应力的释放，故激发出磁声发射的信号来。 以90°畴壁的不可逆位移来分析，磁化时通过畴壁的位移，两相邻磁畴的体积变化，接 近磁场的磁畴扩矿大，磁矩方向偏离磁场的磁畴缩小。两畴（相差90°)的磁滞伸缩系数不同， 因此，两畴的体积变化必导致磁应变的产生。另外畴壁位移并不是连续的，而是随磁场从一 个能量最小值积累到一定程度，突然跳跃至下一个能量的最小值。每一次跳跃定有相应的应 力脉冲释放。显然，材料的磁滞伸缩系数愈大，每次跳跃的能量差值愈大，跳跃愈迅速，则 应力和弹性能释放愈多，MAE信号愈强。 而180°畴略的不可逆位移，由于两相邻磁畴方向成180°，磁滞伸缩系数相同，所以在壁 移过程尽管两畴的体积变化，但并无磁应变产生，故无应力释放，当然也就无AMF信号 了。这点与巴克豪森效应是不同的。 由此可见，MAE是材料的磁滞伸缩引起的磁应变相联系的。可以予料，MAE与磁应 87翻 口 甲二 篇 未热处理 巳热 处理 来热处理 · 已热处理 三 昌叫闰︶ 子 ’ ‘ 一 ‘ 一 ’ 一 厂一 ， 书介白︸ 荟国碱︸三卜 ‘ 色 基‘ 白 ‘ 舍 一 魂 瓜 图 热处理 对价一州 合 金 的 仁的影响 四 、 讨 论 目前的研究虽已确认磁 声 发射是 由磁 畴和 畴 壁 的 运动 引起的 ， 然而都未给 出具体确 切的 模型 ， 在这部分我们根据 磁学 和 声发 射理论 ， 试 图提 出一个 源 模 型 。 众所 周知 ， 铁磁物 质 由于磁 晶各 向异性 ， 呈 现磁 滞伸缩 效 应 。 设入 。 为饱 和磁 致伸 缩 系 数 ， 久沙为磁 场 成吞角的方 向 上磁 滞伸缩 系数 。 根据 铁磁 学 理论 ， 创 对 多晶体 的铁磁 材料 又。 一 “ ‘ ” 一 ， 加 为侈 的 函数 。 依 照人。 正磁 滞伸缩材 料 或 久。 负的磁 滞伸 缩材料 ， 在磁场 方 向 凡取 正的最大 或 负的 最大 ， 呈 现 伸 长或 缩短 ， 在铁磁材料 内部 已 自发饱 和 的磁畴 ， 在其 自发磁化 的方 向也 呈 现伸 长或 缩短 。 然而 对 未磁化 的宏观物体 ， 因各磁 畴 的磁 矩 无规 则排 列 ， 故 并没 有哪 个方 向有 明显 的磁致 伸缩 。 当材料在磁 场 作 用下磁化时各磁畴 的磁矩 趋 向磁 场方 向 ， 即有磁 致 伸缩 ， 必伴随 有磁 应变 或 应力的释放 ， 故激 发 出磁 声发 射的信号来 。 以 “ 畴 壁 的不 可逆位 移 来分析 ， 磁 化时 通过 畴 壁的位 移 ， 两相 邻磁 畴的体 积 变 化 ， 接 近磁场 的磁畴 扩大 ， 磁 矩方 向偏离 磁场 的磁畴 缩小 。 两畴 相 差 “ 的磁 滞伸 缩系数 不 同 ， 因此 ， 两 畴 的体积变 化必导 致磁 应变 的产生 。 另 外 畴壁位 移并不是连续 的 ， 而 是随磁场 从一 个能量最小 值积 累到 一定 程 度 ， 突然 跳 跃 至 厂一 个能 量 的最小 值 。 每一次 跳跃 定 有相 应 的应 力脉冲释放 。 显 然 ， 材料 的磁 滞伸缩系数 愈大 ， 每次 跳跃 的能量 差 值愈大 ， 跳 跃愈迅速 ， 则 应力和 弹性能释放愈 多 ， 信 号愈强 。 而 。 畴 壁的不 可 逆 位移 ， 由于两相 邻 磁畴方 向成 “ ， 磁 滞 伸缩系数相 同 ， 所 以在壁 移过 程尽 管两畴 的体积变化 ， 但并 无磁 应变 产生 ， 故 无 应 力释放 ， 当然 也 就 无 信 号 了 。 这 点与 巴克豪森效 应 是不 同的 。 由此可 见 ， 是材料 的磁 滞伸 缩引起的磁 应变相 联系的 。 可 以予料 ， 与 磁 应