将以上关系代入薛定谔方程(1)中,经过整理,得到: arising 0(sin. O a0′r2sn202o h>(E+ 8兀2m )y=0 (2)式即为薛定谔方程在球坐标下的形式。经过坐标变换, 个变量不再同时出现在势能项中 如果我们把坐标变换作为解薛定谔方程的第一步,那么变量 分离则是第二步。 解薛定谔方程(2)得到的波函数应是乎(r,θ,φ)。（2）式即为薛定谔方程在球坐标下的形式。经过坐标变换， 三个变量不再同时出现在势能项中。    +       +       [  ] r sin θ φ 1 ) θ (sinθ r sinθ θ 1 ) r (r r r 1 2 2 2 2 2 2 2 将以上关系代入薛定谔方程（1）中， 经过整理，得到： )Ψ 0 (2) r Ze ( E h 8π m 2 2 2 + + = 如果我们把坐标变换作为解薛定谔方程的第一步，那么变量 分离则是第二步。 解薛定谔方程（2）得到的波函数应是 （ r，， ）