非线性物理：孤波物理 反射势存在时： ·b化，O非零时GLM方程求解就很困难了，解析方法很少，多数用 数值方法和渐近分析方法。这里只是举例说明一些过程。 (I)u(化，0)=-u6y),u>0是常数，8x)是狄拉克函数。 对应u化，0)的薛定谔方程有分立本征值=-k(ku,/2),对应孤波 ；还有>0的连续谱，b(k,0)=u/u。+2i,对应色散波。 最后的解包含两部分：沿x方向传播的孤波和沿-x方向传播的色散 波。孤波对应B在+y,)的求和项，色散波对应于积分项。非线性物理：孤波物理 反射势存在时： • b(k, 0)非零时GLM方程求解就很困难了，解析方法很少，多数用 数值方法和渐近分析方法。这里只是举例说明一些过程。 • (1) u(x, 0)=-u0(x)，u0>0是常数， (x) 是狄拉克函数。 • 对应u(x, 0)的薛定谔方程有分立本征值=-k12 (k1=u0/2)，对应孤波 ；还有>0的连续谱，b(k, 0)=-u0/(u0+2ik)，对应色散波。 • 最后的解包含两部分：沿x方向传播的孤波和沿-x方向传播的色散 波。孤波对应 B(x+y,t) 的求和项，色散波对应于积分项