等，这样就能计算出各测，点的气动参数。 气体在等截面喷管的出口的质量流量川下面的公式计算： G=peV。A (8) 式中A是喷管的截面积。 气体在等截面喷管出口的冲击力用下面的公式计算： F=P.(1+KMe2)A (9) 式中P。是喷口出口截面上气流的静压、M。是气流马赫数。 等截面长直喷管气流与管壁之间的摩擦系数f与气流马赫数之间的微分关系式为〔1)： 收2KM2(1+。M）,.dx 2 (10) M=1-M2 D 将上式略加变化并积分 …-dM2 JKM(1+K-IM M? 2 定义平均摩擦系数∫为 j=是idx 则上式积分后得： K+11 b=k〔2"1 M,1+2） 从阳+《与或门 11 (11) 为计算方便，考虑到氧气和空气的K=1.4,而1nN=2.3logN,因而(11)式简化为 ÷=1.94oe:82号+0.18-) (12) 公式(12)说明：等截面喷管的平均摩擦系数与无量纲管长、喷管进口马赫数和出口马赫 数都有关系，它与一般的理论结果是不相同的。我们将在后面讨论。 二、实验结果 我]对内径为1.56〔厘米)、2.00〔里米)、2.63〔厘米)和2.78〔厘米)的冷拔紫制圆管进行 了实验测记。 表1中所列，为按照上面实验原理所述的方法对各测量的数据进计算得到的结果。对 所得这些数据进行分析后，得到下列一些有用的结论： 1.等截面喷管气流各参数沿管长的变化规律如图2所示。 从图2可以看出，等截面管内气流沿程的马赫数和速度先是近于线性的增加，只在'气流 离出日较近时其马赫数和速度才急剧增加，气流由亚音速流转化为超济速流。 2.管径相同管长不同，马赫数沿程变化的规律如表2所示。 20等 ， 这样就 能计算出各测点的气动参数 。 气体 在等截面 喷管的出口 的质 量 流量 用下 面的公式 计算 。 。 式 中 是喷管的截面积 。 气体在等截面喷管 出 口 的冲击 力用 一『面的公式计算 式 中 。 是喷口 出口 截 面上 气流的静压 、 。 是气流马赫数 。 等截面长直 喷管气流与管壁之 间的摩擦系数 与气流马赫数之 间的微分 关系式 为 〔 〕 “ 名 乒 一 、 ， 。 、 ‘ 一二万一 一 」勺 ‘ ， 一呀下叶 一 上尹 将上式略加 变化并积分 ， · ， 、 盖 。 ，一 一 “ 一 “ 一 入 ， ‘ 定义平均摩擦系数了为 ‘ ， “ 顶丁 。 ’ “ 则上式 积 分后得 — 一 一 入 。 “ 一 一二一 一 介 。 艺 一 · ‘游 一 命 〕 产 一 了 为计算方便 ， 考虑到 氧气和 空 气的 二 ， 而 ， 因而 式 简化为 ，奇 · 。 ，。 器合积招粉 “ · 游 一 祷 ， 公式 说 明 等截面喷管的平 均摩擦系数与无 量 纲 管长 、 喷 管进 口 马赫数和 出 口 马赫 数都有关系 ， 它 与一般 的理论结果 是不 相同的 。 我们将 在后 面 讨论 。 二 、 实验结果 我们 对 内径 为 以 匣 米〕 、 试 匣 米〕 、 〔匣米〕和 花 〔厘 米〕的 冷拔 紫 铜圆 管进 行 了实验测定 。 表 中所 列 ， 为技照 上 面实验原理所述的方 法对各测量 的数据进行 计算得 到的结果 。 对 所得这些数据进行分析后 ， 得到下列 一些有用的结论 等截面喷管气流 各参数沿 管长 的变化规律如 图 所示 。 从 图 可 以 看出 ， 等截面管内气流沿 程的马赫数和 速度先是近 于线性的增加 ， 只 在气 流 离出 口 较近 时其 马赫数和速度才 急剧增加 ， 气 流 由亚 音速 流转化 为超音速 流 。 管 径 相 同 管长不 同 ， 马赫 数沿 程变 化的 规律如 表 所示