饮 电势的波形图 水 思 对于整数槽绕组来说，每相每对极下各线圈电势代数和的基波分量是相同的。 电势的基波是以基波频率周期变化的正弦波。 源 每相电势基波等于上述计算结果乘以极对数再除以并联支路数，根据并联支路数 爱 计算每相串联匝数 国 相电势 @.pqNDmksinot=0Wk.msinot e= 总是滞后磁场90电角 荣 校 双层整数槽绕组的每相串联匝数 W=2pqNe 厚 a 德 双层整数槽绕组的每相电势幅值Em1=o,WM中ml 载 复杂的整数槽绕组的电势基波由简单三相绕组的一相电势基波计算方法获得双层 物 短距、分布绕组的合成电势基波，并引入短距系数和分布系数，它们在磁势计算 中已经出现过；也可以利用空间复矢量计算电势基波合成幅值，而不考虑相位， 自 因为电势基波的相位总是滞后磁场90电角； 强 这样，将复杂的积分和三角函数求和运算转变成简单的复矢量和运算。 不 息 2022-3-12 上海交通大学电气工程系谢宝昌 10饮 水 思 源 爱 国 荣 校 厚 德 载 物 自 强 不 息 2022-3-12 上海交通大学电气工程系 谢宝昌 10 电势的波形图 对于整数槽绕组来说，每相每对极下各线圈电势代数和的基波分量是相同的。 电势的基波是以基波频率周期变化的正弦波。 每相电势基波等于上述计算结果乘以极对数再除以并联支路数，根据并联支路数 计算每相串联匝数 复杂的整数槽绕组的电势基波由简单三相绕组的一相电势基波计算方法获得双层 短距、分布绕组的合成电势基波，并引入短距系数和分布系数，它们在磁势计算 中已经出现过；也可以利用空间复矢量计算电势基波合成幅值，而不考虑相位， 因为电势基波的相位总是滞后磁场900电角； 这样，将复杂的积分和三角函数求和运算转变成简单的复矢量和运算。 t Wk t a pqN k e w m c m w 1 1 1 1 1 1 1 1 sin sin 2         a pqN W 2 c  相电势 双层整数槽绕组的每相串联匝数 总是滞后磁场900电角 m1 1W w1 m1 双层整数槽绕组的每相电势幅值 E  k 