总之，我们要在能带论的基础上重新处理电导问题。 按照能带论，晶体中电子速度为： .()=E() 晶体中的电子是按能带分布的，处于不同能带、不同 状态的电子有着不同的速度（波包速度），所以它们对电导 的贡献是不同的，只有建立起能够确定外场作用下非平衡分 布函数的半经典方程一Boltzmann方程后才有可能处理好 金属电导问题。 除去电导以外，晶体的许多重要性质，如热导、热电 效应、电流磁效应等与电子的输运过程有关的性质也和上 述分析一样，需要在能带论基础上重新考虑。所以本章给 出的结果对输运过程有普遍意义。除去电导以外，晶体的许多重要性质，如热导、热电 效应、电流磁效应等与电子的输运过程有关的性质也和上 述分析一样，需要在能带论基础上重新考虑。所以本章给 出的结果对输运过程有普遍意义。 ( ) 1 (k ) E k n k n v h v u = Ñv 总之，我们要在能带论的基础上重新处理电导问题。 按照能带论，晶体中电子速度为： 晶体中的电子是按能带分布的，处于不同能带、不同 状态的电子有着不同的速度（波包速度），所以它们对电导 的贡献是不同的，只有建立起能够确定外场作用下非平衡分 布函数的半经典方程—— Boltzmann 方程后才有可能处理好 金属电导问题