40~45t,喷水压力为01~015MPa。 8.1.2.2溢流文氏管 溢流文氏管结构见图8-7,它由煤气入口管、溢流水箱、收缩管、喉口和扩张管等组成。 8.1.3.1文氏管图87溢流文氏管示意图 文氏管由收缩管、喉口、扩张管三部分组成,一般在收缩管前设两层喷水管,在收缩管中心设-个喷嘴。 文氏管除尘原理与溢流文氏管相同,只是通过喉口部位的煤气流速更大,气体对水的冲击更加激烈,水的雾 化更加充分,可以使更细的粉尘颗粒得以湿润凝聚并与煤气分离。 表8-2溢流文氏管主要设计参数 收缩角 扩张角 喉口长度/mm喉口流速/m·-1喷水量/·km-1|溢流水量/·km- 20~25 6~7 3.5~4.0 0.5 文氏管的除尘效率与喉口处煤气流速和耗水量有关,当耗水量一定时,喉口流速越髙则除尘效率越高;当喉 口流速一定时,耗水量多,除尘效率也相应提高。但喉口流速不能过分提高,因为喉口流速提高会带来阻力损 失的增加。精细除尘文氏管结构参数见表8-3。表。8-3文氏管主要设计参数 表8-3文氏管主要设计参数 收缩角 扩张角 喉口部位Ld喉口流速/m 压力教失P 耗水量/t·km-3 20°~25 6~7 90~120 (8~10)×101 0.5~1.0 由于文氏管压力损失较大,适用于高压高炉,文氏管串联使用可以使标态煤气含尘量降至5mg/m3以下 由于高炉冶炼条件时有变化,从而使煤气量发生波动,这将影响到文氏管正常工作。为了保证文氏管工作稳 定和较高的除尘效率,设计时可采用多根异径文氏管并联使用,也可采用调径文氏管。调径文氏管在喉口部位 设置调节机构,可以改变喉口断面积,以适应煤气流量的改变,保证喉口流速恒定和较高的除尘效率。 81·3.2静电除尘器 静电除尘器的工作原理是当气体通过冉一两极间的高压电场时,由于产生电晕现象而发生电离,带阴离子 的气体聚集在粉尘上,在电场力作用下向阳极运动,在阳极上气体失去电荷向上运动并排出,灰尘沉积在阳极 上,用振动或水冲的办法使其脱离阳极 静电除尘器电极形式有平板式和管式两种,通常称负极为电晕极,正极为沉淀极。其结构形式有管式、套筒 式和平板式3种类型,如图8—8所示。沉淀极用钢板制成,电晕极由紫铜(或黄铜)线(或片)組成,其形状有圆形( 3.5~45m)、星片形和芒刺形。套筒式静电除尘器各层的间距为180~200mm,平板式各钢板间距为 170~180mm4.0～4.5t，喷水压力为0.1~0.15MPa。 8．1．2．2溢流文氏管 溢流文氏管结构见图8—7，它由煤气入口管、溢流水箱、收缩管、喉口和扩张管等组成。 8．1．3．1 文氏管 图8—7溢流文氏管示意图 文氏管由收缩管、喉口、扩张管三部分组成，一般在收缩管前设两层喷水管，在收缩管中心设一个喷嘴。 文氏管除尘原理与溢流文氏管相同，只是通过喉口部位的煤气流速更大，气体对水的冲击更加激烈，水的雾 化更加充分，可以使更细的粉尘颗粒得以湿润凝聚并与煤气分离。 文氏管的除尘效率与喉口处煤气流速和耗水量有关，当耗水量一定时，喉口流速越高则除尘效率越高；当喉 口流速一定时，耗水量多，除尘效率也相应提高。但喉口流速不能过分提高，因为喉口流速提高会带来阻力损 失的增加。精细除尘文氏管结构参数见表8—3。表。8—3文氏管主要设计参数 由于文氏管压力损失较大，适用于高压高炉，文氏管串联使用可以使标态煤气含尘量降至5mg／m3以下。 由于高炉冶炼条件时有变化，从而使煤气量发生波动，这将影响到文氏管正常工作。为了保证文氏管工作稳 定和较高的除尘效率，设计时可采用多根异径文氏管并联使用，也可采用调径文氏管。调径文氏管在喉口部位 设置调节机构，可以改变喉口断面积，以适应煤气流量的改变，保证喉口流速恒定和较高的除尘效率。 8·1·3．2静电除尘器 静电除尘器的工作原理是当气体通过 冉一两极间的高压电场时，由于产生电晕现象而发生电离，带阴离子 的气体聚集在粉尘上，在电场力作用下向阳极运动，在阳极上气体失去电荷向上运动并排出，灰尘沉积在阳极 上，用振动或水冲的办法使其脱离阳极。 静电除尘器电极形式有平板式和管式两种，通常称负极为电晕极，正极为沉淀极。其结构形式有管式、套筒 式和平板式3种类型，如图8—8所示。沉淀极用钢板制成，电晕极由紫铜(或黄铜)线(或片)组成，其形状有圆形( 3．5～4·5mm)、星片形和芒刺形。套筒式静电除尘器各层的间距为180～200mm，平板式各钢板间距为 170～180mm．