波有相位因子。根据色散关系(8.1.8)可知,k取正负均可。因此, E=E (8.1.15) 也是波动方程的解。非常容易可以证明,(8.1.15)是电磁波沿反方向传播的解。 注,你会发现(8.1)式与E=E“)给出一样的实那,因而对应于完全一样的反向 传播的电磁波。射波的时间变化项,在物理 Community中我们规定为e,而IEE的 Community规定为e。 (6)因为(8.1.3)和(8.1.5)式是由麦克斯韦方程约化而来的,约化过程中方程 从一阶微分变成了二阶微分,因此它对应的解未必全都是原始 Maxwel1方程的 解。我们需要将所得的解(8.1.13)重新带回到原始 Maxwell方程做检査。带回 Maxwell方程组中的第1,3两条方程,我们发现场量必须满足 k·E0=0,k·B 这表明,电磁场振动的方向与传播方向k相互垂直(在等相面内),亦即一电磁 波是横波。同时带入方程 V×E B 得 XEo=OBo 8.1.17) 上式说明E,B间不独立。带入第四条方程V×H=EE可得到 k×H=-EE→kxBn=-8OE (8.1.18) 综合(8.1.17)-(8.1.18)得到结论:E,B和k组成右手定则,且,E,B之间 的模量满足 IEl=o Bol/k=v)Bol=cBo (8.1.19) 后面一个等式在真空中成立。进一步,可以得到另一个很重要的关系式 Eol=vuHo =E1Ho= Hol=Z ol (8.1.20) 其中z=2称为阻抗,具有电阻的量纲,是一个非常重要的物理量。折射率和6 波有相位因子。根据色散关系（8.1.8）可知，k 取正负均可。因此，   0 i kr t E Ee       (8.1.15) 也是波动方程的解。非常容易可以证明，（8.1.15）是电磁波沿反方向传播的解。 注：你会发现（8.1.15）式与   0 ikr t E Ee        给出一样的实部，因而对应于完全一样的反向 传播的电磁波。对波的时间变化项，在物理 Community 中，我们规定为 i t e  ,而 IEEE 的 Community 规定为 i t e  。 (6) 因为(8.1.3)和（8.1.5）式是由麦克斯韦方程约化而来的，约化过程中方程 从一阶微分变成了二阶微分，因此它对应的解未必全都是原始 Maxwell 方程的 解。我们需要将所得的解（8.1.13）重新带回到原始 Maxwell 方程做检查。带回 Maxwell 方程组中的第 1，3 两条方程，我们发现场量必须满足 0 0 kE kB   0, 0     (8.1.16) 这表明，电磁场振动的方向与传播方向k  相互垂直（在等相面内），亦即 - 电磁 波是横波。同时带入方程 E B t        得 0 0 kE B      (8.1.17) 上式说明 E B,   间不独立。带入第四条方程 H E t        可得到 0 0 kH E kB E            （8.1.18） 综合（8.1.17）-（8.1.18）得到结论：E B,   和k  组成右手定则，且，E，B 之间 的模量满足 0 0 00 E    B k vB cB / （8.1.19） 后面一个等式在真空中成立。进一步，可以得到另一个很重要的关系式 E v H H H ZH 0 0 0 00         （8.1.20） 其中 Z    称为阻抗，具有电阻的量纲，是一个非常重要的物理量。折射率和