H0(1-1)(1+2u)(R-R (2+H)(1+2)-2(-1)( (2+u)1+2u)-2(4-1)( 下面分析一下结果。从磁标势的结果中可以看出,球壳外的场是均匀场和偶极子 场的叠加。与磁偶极子的标势对比发现整个球壳磁化后对外场表现为一个磁偶极 矩4zd1的磁偶极子。分析几个极限行为 1)R→R"时,m=4丌d1→0,磁矩消失 2)当μ很大时,磁偶极矩 m=4d,≈4H。R 它与R的大小无关,与一个金属球(或者是金属球壳)在外场的响应类似 3)球壳内的场是均匀场,其大小为c3。当μ→∞时,球壳内的磁场 9H 0 R 这就是所谓的磁屏蔽。选择的材料μ越大,壳层越厚(即<1),则屏蔽效果 越好。 注 (1)在电的世界中,我们有自由电荷,而出自由电荷组成的介质就是金属导体,其对电 场完全屏蔽,相当于6→-0的电介质;前面我们讲到当6,→>0时,在静电学 的落畴内也可以完全等效于一个导体。在磁的世界中,由于投有磁单极子的存在 我们没有类似金属导体的“磁导体然而要实现类似一个“磁导体”一样剧磁场 的响应,我们可以利用→>0的磁介质-在静磁学的范内,其响应与“磁导体” 發。然而要实现高的E,μ并不容易,日前的一个前沿课题就是基于 Metamaterial”的理念来实现任意的E, (2)计算多层介质膜对外场的响应时,出于直技计算边值关系比较复杂,有时常采用“转 移矩阵”的方法,其理念是根据1层和H+1层之间的边值关系确定{e,4}与 e,ad41}之间的关系5 3 3 0 1 2 3 ( 1)(1 2 )( ) , (2 )(1 2 ) 2( 1) ( ) r r r rr H RR d R R            0 3 2 3 9 . (2 )(1 2 ) 2( 1) ( ) r r rr H c R R         下面分析一下结果。从磁标势的结果中可以看出，球壳外的场是均匀场和偶极子 场的叠加。与磁偶极子的标势对比发现整个球壳磁化后对外场表现为一个磁偶极 矩 1 4d 的磁偶极子。分析几个极限行为： 1） R  R'时， 1 m d   4 0  ，磁矩消失 2）当r 很大时，磁偶极矩 3 1 0 m d HR   4 4    它与 R 的大小无关，与一个金属球（或者是金属球壳）在外场的响应类似。 3）球壳内的场是均匀场，其大小为 3 c 。当r  时，球壳内的磁场 0 3 9 0 2 1( ) r H H R R              这就是所谓的磁屏蔽。选择的材料r 越大，壳层越厚（即 1 R R   ），则屏蔽效果 越好。 注： （1） 在电的世界中，我们有自由电荷，而由自由电荷组成的介质就是金属导体，其对电 场完全屏蔽，相当于 r    的电介质；前面我们讲到当 r    时，在静电学 的范畴内也可以完全等效于一个导体。在磁的世界中，由于没有磁单极子的存在， 我们没有类似金属导体的“磁导体”。然而要实现类似一个“磁导体”一样对磁场 的响应，我们可以利用 r   的磁介质 – 在静磁学的范畴内，其响应与“磁导体” 一致。然而要实现高的 ,r r   并不容易，目前的一个前沿课题就是基于 “Metamaterial”的理念来实现任意的 ,r r   。 （2） 计算多层介质膜对外场的响应时，由于直接计算边值关系比较复杂，有时常采用“转 移矩阵”的方法。其理念是根据 l 层和 l+1 层之间的边值关系确定 c d l l ,  与 c d l l   1 1 ,  之间的关系：