(1-2-6) 这就是著名的牛顿内摩擦定律。 式中μ称为动力粘度(或动力粘性系数)( Dynamic viscosity)。p值大小与液体种 类和温度有关。粘性大的液体μ值高,粘性小的液体μ值低 牛顿内摩擦定律,也可用单位面积上的内摩擦力τ来表示: F (1-2-7) 可以证明:流速梯度血,实质上代表液体微团的剪切变形速率 2 图1-2 如图12所示。从图1-1中将相距为dy的两层液体1-1及2-2分离出来,取 两液层间矩形微团ABCD,经过d时段后,该液体微团运动至ABCD。因液层 -2与液层1-1间存在流速差dw,微团除平移运动外,还有剪切变形,即由矩形 ABCD变成平行四边形ABCD'。AD或BC都发生了角变位d0,其角变形速率 为“。因为为微分时段,d也为微量,可认为 dO≈g()=当 故 因此,式(1-3-5)又可写成 d (1-2-8) 表明粘性也是液体抵抗角变形速率的能力。 牛顿内摩擦定律只适用于一般流体,对于某些特殊流体是不适用的。一般把 符合牛顿内摩擦定律的流体称为牛顿流体,如水、空气、汽油、煤油、甲苯、乙 醇……等等。不符合的叫做非牛顿流体,如接近凝固的石油、聚合物溶液、含有 微粒杂质或纤维的液体(如泥浆)…等等。它们的差别可用图1-3表示。本教材 仅讨论牛顿流体dy du F = A (1-2-6) 这就是著名的牛顿内摩擦定律。 式中μ称为动力粘度（或动力粘性系数）（Dynamic viscosity）。μ值大小与液体种 类和温度有关。粘性大的液体μ值高，粘性小的液体μ值低。 牛顿内摩擦定律，也可用单位面积上的内摩擦力τ来表示： dy du A F =  =  (1-2-7) 可以证明：流速梯度 dy du ， 实质上代表液体微团的剪切变形速率。 如图 1-2 所示。从图 1-1 中将相距为 dy 的两层液体 1-1 及 2-2 分离出来，取 两液层间矩形微团 ABCD，经过 dt 时段后，该液体微团运动至 ABCD 。因液层 2-2 与液层 1-1 间存在流速差 du，微团除平移运动外，还有剪切变形，即由矩形 ABCD 变成平行四边形 ABCD 。AD 或 BC 都发生了角变位 dθ，其角变形速率 为 dt d 。因为 dt 为微分时段，dθ也为微量，可认为 dy dudt d  tg(d ) = 故 dy du dt d =  因此，式（1-3-5）又可写成 dt d dy du   =  =  (1-2-8) 表明粘性也是液体抵抗角变形速率的能力。 牛顿内摩擦定律只适用于一般流体，对于某些特殊流体是不适用的。一般把 符合牛顿内摩擦定律的流体称为牛顿流体，如水、空气、汽油、煤油、甲苯、乙 醇……等等。不符合的叫做非牛顿流体，如接近凝固的石油、聚合物溶液、含有 微粒杂质或纤维的液体（如泥浆）…等等。它们的差别可用图 1-3 表示。本教材 仅讨论牛顿流体