连续(质量守恒)方程 a. a(A+Ao) 动力(动量守恒)方程 0b(O2/A) ch CX +8A a+S0)=0 式中: 有效过流面积 A—无效的(滩地槽蓄)断面面积 X沿河道的纵向距离 t—时间 沿河道单位直线距离的旁侧入流或出流(入流为正,出流为负) 重力加速度 S——摩阻比降; 断面收缩或放宽系数 不稳定流计算可分为两大类即水文学方法和水力学方法。由计算的目的、要求、计算 精度和资料条件等的不同,确定采用哪种方法。 4.1水文学方法 提示:(1)水文学方法是水力学方法的一种简化,是洪水波在河道中演进的一种近似分析 方法。它适用于规划或预可行性阶段使用,要求在演算河段中有水文测站, 实测多年的水位流量资料,以便率定各计算参数。从精度方面看,它适用于 水电站日调节不稳定流流量变化较小,洪水波加速度影响与河道摩阻相比可 以忽略的情况。 (2)水文学方法很多,最常用的有经验槽蓄曲线法、特征河长法、马斯京根法和波 达波夫半图解法(或称蓄率中线法)等。这类方法的共同特点是设法寻找相对 稳定的单一槽蓄曲线,以代替圣维南方程中的动力方程,再与连续方程联立 求解 (1)波达波夫半图解法 一河段的槽蓄量是河段水位或某一断面流量的函数,在不稳定流情况下还是水面附加 比降的函数。如果可以求得某一槽蓄方程,它是下游断面流量的单一函数,则可用波达波夫 半图解法进行流量演算。将槽蓄方程和连续方程改写成如下形式: (+-2)=f(Q25 连续(质量守恒)方程     Q X A A t + q + − = （ 0） 0 (1) 动力(动量守恒)方程       Q X Q A X gA h X + + + St + S = （ ） （ 2 0 0 / ) (2) 式中： A–––– 有效过流面积； A0––––无效的(滩地槽蓄)断面面积； X–––– 沿河道的纵向距离； t –––– 时 间； q –––– 沿河道单位直线距离的旁侧入流或出流(入流为正，出流为负)； g –––– 重力加速度； St–––– 摩阻比降； S0–––– 断面收缩或放宽系数。 不稳定流计算可分为两大类即水文学方法和水力学方法。由计算的目的、要求、计算 精度和资料条件等的不同，确定采用哪种方法。 4.1 水文学方法 提示: (1) 水文学方法是水力学方法的一种简化，是洪水波在河道中演进的一种近似分析 方法。它适用于规划或预可行性阶段使用，要求在演算河段中有水文测站， 实测多年的水位流量资料，以便率定各计算参数。从精度方面看，它适用于 水电站日调节不稳定流流量变化较小，洪水波加速度影响与河道摩阻相比可 以忽略的情况。 (2) 水文学方法很多，最常用的有经验槽蓄曲线法、特征河长法、马斯京根法和波 达波夫半图解法(或称蓄率中线法)等。这类方法的共同特点是设法寻找相对 稳定的单一槽蓄曲线，以代替圣维南方程中的动力方程，再与连续方程联立 求解。 (1) 波达波夫半图解法 一河段的槽蓄量是河段水位或某一断面流量的函数，在不稳定流情况下还是水面附加 比降的函数。如果可以求得某一槽蓄方程，它是下游断面流量的单一函数，则可用波达波夫 半图解法进行流量演算。将槽蓄方程和连续方程改写成如下形式： ( ) ( ) W t Q f Q  + = 2 2 2 (3)