应当注意·界面切线方向σπ与固体表面之间的夹角θ规定为:从液体界面的切线量起,通过较 稠密的流体內部转向固体表面切线止·≤θ<18∞。若θ<90°,称这种流体润湿此固体:对此 固体而言,这砷流体称为涧湿性流体,两者具有亲和性。芢刂>90°,这砷流体在固体表面略呈 椭球状则对此固体而言该流体称为非润湿性流体,两者之间具有憎恶性 在油田中、通常存在油和水两种流体,则θ从油水界面切线量起,通过水内部转向圊体表 。若903,则称固体为亲水僧油的:若⑧>90°,则称固体为亲油憎水的。大部分油层的岩 石属于前者 图1-9-2给出几种情形的水润湿砂和油润湿砂的流体分布状况。图中.划斜线的部分 表示砂体颗粒。图1-9-2(a)、(b)、c)表示水润湿砂。图1-9-2(a)中,水的饱和度非 常低。水只在颗粒接触点围形成环状,即水环.因而不能形成连续的水相.水环呈分隔状态 只在固体颗粒長面有一层大约只有分∫尺度的极薄的水膜。这时,对水相而言,实际上不能从 个水环将压力传递到另一个水环,孔隙空间的大部分被油水润湿砂 油润湿砂 相占据。随着水作为涧湿相的饱和度増大·水环不断扩大,直 至彤成连续的润湿相。刚开始形成连续泪湿相的临界饱和度 称为润湿相的平衡饱和度。超过该临界饱和度称为涓湿相的 素状饱和度。这时润湿相可以流动如图1-9-2(b)所示。≈Q 润湿相饱和度再増大·非润湿相的油被截断成一个个孤立的 油滴而不再是连续相。这些油滴存储在较大的孔隙之中.如 8 图1-9-2(c)所示,只有当孔隙中压差足够大时油滴才能流(b) 动图1-9-2(d))、油润,其各种情况以上自N 所讨论的完全类似,只是水相成了非润湿相 还有一·种特殊的状态是吸附状态,即孔隙空间中绝大部 分被空气所占据,饱和度极低的水以分子尺寸的薄膜形式连□水 续地或间断地吸附在固体表面。在一般情况下,这样的水是图1-9-2岩在中几种可能的流 不流动的 体饱和状态 三、毛细管力 对于两种不混溶流体在毛细管中的流动,通常有一相为柱寒状分散在另·相中流动·并在 两相流动的区域中形成很多弯月状的两相分界面。分界面两侧的压力不连续,这种压力的差 值称为毛细管力,用p表示,即 其中,标nw和w分别表示非润湿相和湿相。图1-9-3是两相滲流中毛细管力和接触 角θ的示意图。毛细管力的大小依赖于两相界面的曲率半径,即 式中r、n2-—界面某给定点的两个主曲率半径; 一平均曲率半径 2界面张力 式(1-9-9)称为毛细管力的拉普拉斯公式(朗道、栗弗席次,1983)。实际上,通过对界面