下降i。上式给出了明确的微证明。 此为电源作为一特殊电学材料的本构方程! (2)电流反向,即由正极流向负极,则 V=8+ir 回忆电路升析原则-出负极到正极,电势上开E,同时反向电流走过电源,电 势上开ir。上式给出了明确的微证明。 这也是为什么电动势方向不依赖于电流方向的微观基础 注意:基尔霍未第二定律的本质是静电场的保守力性质 与有无电动势并无关系 电动势的加入仅仅是将b-1=E由外界条件确定下来而已 静电部分小结 至此我们已完成了静电学部分的学习。从看似繁杂的公式中理出一个清晰的思 路,对我们深入理解这部分内容有莫大的帮助。 1真空中的静电基本方程 研究对象:q,F,E,V,U 平方反比(高斯定理) q19 E△=%,=Jm0FG 4zE0|7-r E de=o 保守场(环路定理) V/= Ede, E()=-Vv(下降 ir。上式给出了明确的微观证明。 此为电源作为一特殊电学材料的本构方程！ （2）电流反向，即由正极流向负极，则： VV i ε r + − − =+ 回忆电路分析原则 - 由负极到正极，电势上升ε ，同时反向电流走过电源，电 势上升 ir。上式给出了明确的微观证明。 这也是为什么电动势方向不依赖于电流方向的微观基础。 注意：基尔霍夫第二定律的本质是静电场的保守力性质 与有无电动势并无关系， 电动势的加入仅仅是将 V V b a − = ε 由外界条件确定下来而已 静电部分小结 至此我们已完成了静电学部分的学习。从看似繁杂的公式中理出一个清晰的思 路，对我们深入理解这部分内容有莫大的帮助。 I 真空中的静电基本方程 研究对象： qF EVU ,,,, r r 平方反比（高斯定理） ⇓ 0 0 12 2 0 ( ) 1 ˆ 4| | 0 i j ij I j q E dS r dr q q F r r r E d ρ ε ε πε ⎧ ⎫ ⋅= = ⎪ ⎪ = ⇒ ⎨ ⎬ − ⎪ ⋅ = ⎪ ⎩ ⎭ ∫ ∫ ∫ r r r r r r r r rl ￾ ￾ ⇑ 保守场（环路定理） ⇓ , ( ) ( ) f f i i V V Ed Er V r − = − ⋅ = −∇ ∫ r r r r r l