同的原子核，g的数值是不同的. 对于核磁共振，在量子力学中的解释是，核磁矩与外磁场的作用造成能级分裂，当加上 个与能级间隔对应的交变磁场时，将产生共振跃迁，粒子从交变磁场中吸取能量。其关系 是 △E=hy=方)=yB (7) 4.共振信号 产生一个旋转磁场是比较复杂的，实际上 仅用一个直的螺线管线圈就能产生所需的共振 磁场，如图6所示.尽管这样的线圈只能产生线 偏振的磁场，至于为什么也能够产生共振？请同 学们自己分析， 从原理上说，有了外部的静磁场B和合适 的共振磁场B, 就已经生共振了，但是如何 才能观察到共振信号，这里还要做技术上的处 ① 为了能够在示被器上观察到稳定的共振信 图6产生共振磁场的方法 号，必须使共振信号连续重复出现。为此，可以固定共振磁场的率，在共振点附近连线反 复改变静磁场的场强，使其扫过共振点，这种方法称为扫场法 这种方法需要在平行于静磁 场的方问上迭加一 个较弱的交变磁场，荷称扫场.在连续改变时，要求场强缓慢地通过共振 点，这个缓慢是相对原子核的驰豫时间而言的。 仔细地研究一下图7对如何能顺利地操作实验是很有好处的.图7给出了扫场频率为 50Hz时，外磁场随时间的变化及相应的共振信号的关系.从图中可知道，静磁场场强的变 化范围是B=B,±B,要注意，实际扫场的振幅是很小的，在本实验中B1B。102~10一.可 能发生共振的频率范围应落在B。±B之间，所以有一个捕捉范围。必须先要改变共振磁场 B,的频率人使∫进入捕捉范围，这时就能在示波器上观察到共振信号.这时的共振信号的 间隔很可能是不等的，比如图7所示，其共振信号发生在虚线a与b的相交处，这时场强B 是难以确定的。如果继续调整频率人使得共振信号的排列等间距，即共振点在扫场的过罗 处，即图7中的虚线，那么扫场就不参与共振，从而可确定固定磁场B。的大小， RA B=Bo+B'cosox 2m 20ms→ 图7扫场、静磁场与共振信号的关系同的原子核，g 的数值是不同的． 对于核磁共振，在量子力学中的解释是，核磁矩与外磁场的作用造成能级分裂，当加上 一个与能级间隔对应的交变磁场时，将产生共振跃迁，粒子从交变磁场中吸取能量。其关系 是： ΔE = hn = w = g B （7） 4．共振信号 要产生一个旋转磁场是比较复杂的，实际上 仅用一个直的螺线管线圈就能产生所需的共振 磁场，如图 6 所示．尽管这样的线圈只能产生线 偏振的磁场，至于为什么也能够产生共振？请同 学们自己分析． 从原理上说，有了外部的静磁场 B 和合适 的共振磁场 B1，就已经产生共振了，但是如何 才能观察到共振信号，这里还要做技术上的处 理． 为了能够在示波器上观察到稳定的共振信 号，必须使共振信号连续重复出现．为此，可以固定共振磁场的频率，在共振点附近连续反 复改变静磁场的场强，使其扫过共振点，这种方法称为扫场法．这种方法需要在平行于静磁 场的方向上迭加一个较弱的交变磁场，简称扫场．在连续改变时，要求场强缓慢地通过共振 点，这个缓慢是相对原子核的驰豫时间而言的． 仔细地研究一下图 7 对如何能顺利地操作实验是很有好处的．图 7 给出了扫场频率为 50Hz 时，外磁场随时间的变化及相应的共振信号的关系．从图中可知道，静磁场场强的变 化范围是 ' B =B0±B ，要注意，实际扫场的振幅是很小的，在本实验中 2 4 '/ 0 10 ~ 10 - - B B » ．可 能发生共振的频率范围应落在 B ± B¢ 0 之间，所以有一个捕捉范围．必须先要改变共振磁场 B1 的频率 f，使 f 进入捕捉范围，这时就能在示波器上观察到共振信号．这时的共振信号的 间隔很可能是不等的，比如图 7 所示，其共振信号发生在虚线 a 与 b 的相交处，这时场强 B 是难以确定的．如果继续调整频率 f，使得共振信号的排列等间距，即共振点在扫场的过零 处，即图 7 中的虚线 b．那么扫场就不参与共振，从而可确定固定磁场 B0 的大小． g pv B 2 = B B B t = O + 'cosw 图 7 扫场、静磁场与共振信号的关系 图 6 产生共振磁场的方法